Nature.com ကိုလာရောက်လည်ပတ်သည့်အတွက် ကျေးဇူးတင်ပါသည်။သင်သည် အကန့်အသတ်ရှိသော CSS ပံ့ပိုးမှုဖြင့် ဘရောက်ဆာဗားရှင်းကို အသုံးပြုနေပါသည်။အကောင်းဆုံးအတွေ့အကြုံအတွက်၊ အပ်ဒိတ်လုပ်ထားသောဘရောက်ဆာ (သို့မဟုတ် Internet Explorer တွင် လိုက်ဖက်ညီသောမုဒ်ကိုပိတ်ပါ) ကိုအသုံးပြုရန် ကျွန်ုပ်တို့အကြံပြုအပ်ပါသည်။ထို့အပြင်၊ ဆက်လက်ပံ့ပိုးမှုသေချာစေရန်၊ ပုံစံများနှင့် JavaScript မပါဘဲ ဝဘ်ဆိုက်ကို ပြသပါသည်။
ဆလိုက်တစ်ခုလျှင် ဆောင်းပါးသုံးပုဒ်ကို ပြသသည့် ဆလိုက်ဒါများ။ဆလိုက်များတစ်လျှောက် ရွှေ့ရန် နောက်ဘက်နှင့် နောက်ခလုတ်များကို အသုံးပြုပါ သို့မဟုတ် ဆလိုက်တစ်ခုစီကို ရွှေ့ရန် အဆုံးရှိ ဆလိုက်ထိန်းချုပ်မှုခလုတ်များကို အသုံးပြုပါ။
ရူပဗေဒနှင့် သက်ရှိသိပ္ပံများ၏ ပေါင်းစပ်ပေါင်းစပ်မှုအပေါ် အခြေခံ၍ တိကျသောဆေးပညာကိုအခြေခံ၍ ရောဂါရှာဖွေခြင်းနှင့် ကုထုံးနည်းဗျူဟာများသည် ဆေးပညာနယ်ပယ်များစွာတွင် အထူးသဖြင့် ကင်ဆာရောဂါဗေဒတွင် လက်တွေ့ကျသော အင်ဂျင်နီယာနည်းသစ်များကို လက်တွေ့အသုံးချနိုင်ခြင်းကြောင့် မကြာသေးမီက အတော်အတန်အာရုံစိုက်ခဲ့သည်။ဤဘောင်အတွင်းတွင်၊ အကျိတ်များရှိ ကင်ဆာဆဲလ်များကို တိုက်ခိုက်ရန် အာထရာဆောင်းကို အသုံးပြုခြင်းသည် စကေးအမျိုးမျိုးတွင် ဖြစ်နိုင်သော စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ထိခိုက်မှုဖြစ်စေရန်အတွက် ကမ္ဘာတစ်ဝှမ်းရှိ သိပ္ပံပညာရှင်များ၏ အာရုံစိုက်မှုကို တိုးများလာစေပါသည်။elastodynamic timing solutions နှင့် numerical simulations များအပေါ် အခြေခံ၍ ဤအချက်များကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားခြင်းဖြင့်၊ ဒေသဆိုင်ရာ ဓာတ်ရောင်ခြည်ဖြင့် သင့်လျော်သော ကြိမ်နှုန်းနှင့် စွမ်းအားများကို ရွေးချယ်ရန်အတွက် တစ်ရှူးများအတွင်း အာထရာဆောင်း ပြန့်ပွားခြင်း၏ ကွန်ပျူတာ စမ်းသပ်ခြင်းဆိုင်ရာ ပဏာမလေ့လာမှုကို တင်ပြပါသည်။ဆေးရုံဆေးထိုးအပ်ဟုခေါ်သော ဓာတ်ခွဲခန်းအတွက် ရောဂါရှာဖွေရေးပလပ်ဖောင်းအသစ်သည် မူပိုင်ခွင့်တင်ထားပြီးဖြစ်သည်။ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုရလဒ်များနှင့် ဆက်စပ်ဇီဝရုပ်ပိုင်းဆိုင်ရာ ထိုးထွင်းသိမြင်မှုများသည် အနာဂတ်တွင် တိကျသောဆေးပညာကို အသုံးချရာတွင် အဓိကအခန်းကဏ္ဍမှပါဝင်နိုင်သည့် ပေါင်းစပ်ရောဂါရှာဖွေရေးနှင့် ကုထုံးနည်းလမ်းသစ်များအတွက် လမ်းခင်းပေးနိုင်မည်ဟု ယုံကြည်ပါသည်။ဇီဝဗေဒဆိုင်ရာ ပေါင်းစပ်ပေါင်းစပ်မှု ကြီးထွားလာနေပြီဖြစ်သည်။
လက်တွေ့အသုံးချမှု အများအပြားကို ပိုမိုကောင်းမွန်အောင် ပြုလုပ်ခြင်းဖြင့် လူနာများအပေါ် ဘေးထွက်ဆိုးကျိုးများ လျှော့ချရန် လိုအပ်မှု တဖြည်းဖြည်း ပေါ်ပေါက်လာသည်။ဤအဆုံးသတ်အတွက်၊ တိကျသောဆေးဝါး ၁၊ ၂၊ ၃၊ ၄၊ ၅ သည် အဓိကအားဖြင့် အဓိကနည်းလမ်းနှစ်ရပ်ကို လိုက်နာပြီး အဓိကအားဖြင့် လူနာများထံပေးပို့သော ဆေးဝါးပမာဏကို လျှော့ချရန် မဟာဗျူဟာရည်မှန်းချက်ဖြစ်လာသည်။ပထမတစ်မျိုးမှာ လူနာ၏ မျိုးရိုးဗီဇဆိုင်ရာ ပရိုဖိုင်အတိုင်း ရေးဆွဲထားသော ကုသမှုအပေါ် အခြေခံသည်။ဒုတိယ၊ ကင်ဆာရောဂါဗေဒတွင် ရွှေစံနှုန်းဖြစ်လာသည့်၊ တစ်ချိန်တည်းတွင် ဒေသဆိုင်ရာကုထုံးကိုအသုံးပြုခြင်းဖြင့် တိကျမှုတိုးလာကာ တစ်ချိန်တည်းတွင် ဆေးဝါးပမာဏအနည်းငယ်ထုတ်ရန် ကြိုးစားခြင်းဖြင့် စနစ်တကျ ဆေးဝါးပေးပို့ခြင်းလုပ်ငန်းစဉ်များကို ရှောင်ရှားရန် ရည်ရွယ်သည်။အဆုံးစွန်ရည်မှန်းချက်မှာ ဓာတုကုထုံး သို့မဟုတ် radionuclides ၏စနစ်တကျ စီမံအုပ်ချုပ်ခြင်းကဲ့သို့သော ကုထုံးနည်းလမ်းများစွာ၏ ဆိုးကျိုးများကို အနည်းဆုံးလျှော့ချရန် သို့မဟုတ် အနည်းဆုံးလျှော့ချရန်ဖြစ်သည်။ကင်ဆာအမျိုးအစား၊ တည်နေရာ၊ ဓာတ်ရောင်ခြည်ပမာဏနှင့် အခြားအချက်များပေါ်မူတည်၍ ဓာတ်ရောင်ခြည်ကုထုံးသည် ကျန်းမာသောတစ်သျှူးများအတွက် မွေးရာပါအန္တရာယ် မြင့်မားနိုင်သည်။glioblastoma6,7,8,9 ခွဲစိတ်ကုသမှုတွင် အရင်းခံကင်ဆာကို အောင်မြင်စွာ ဖယ်ရှားနိုင်သော်လည်း metastases မရှိသည့်တိုင် သေးငယ်သော ကင်ဆာစိမ့်ဝင်မှုများစွာ ရှိနေနိုင်ပါသည်။၎င်းတို့ကို လုံးဝ မဖယ်ရှားပါက၊ ကင်ဆာ အစုလိုက် အပြုံလိုက် အသစ်များသည် အချိန်တိုအတွင်း ကြီးထွားနိုင်သည်။ဤအခြေအနေတွင်၊ အထက်ဖော်ပြပါ တိကျသော ဆေးနည်းဗျူဟာများသည် အဆိုပါ စိမ့်ဝင်မှုများအား ကြီးမားသော ဧရိယာတစ်ဝိုက်တွင် ရှာဖွေဖော်ထုတ်ရန် ခက်ခဲသောကြောင့် အသုံးချရန် ခက်ခဲပါသည်။ဤအတားအဆီးများသည် တိကျသောဆေးဝါးဖြင့် ပြန်ဖြစ်ခြင်းမှန်သမျှကို တားဆီးရာတွင် တိကျသေချာသောရလဒ်များကို ဟန့်တားထားသောကြောင့် အချို့သောကိစ္စများတွင် အသုံးပြုသောဆေးဝါးများသည် အဆိပ်သင့်မှုအလွန်မြင့်မားသော်လည်း စနစ်ကျသောပေးပို့မှုနည်းလမ်းများကို ဦးစားပေးပါသည်။ဤပြဿနာကို ကျော်လွှားရန်အတွက် စံပြကုသမှုနည်းလမ်းမှာ ကျန်းမာသောတစ်သျှူးများကို မထိခိုက်စေဘဲ ကင်ဆာဆဲလ်များကို ရွေးချယ်တိုက်ခိုက်နိုင်သည့် အနည်းဆုံးထိုးဖောက်နည်းဗျူဟာများကို အသုံးပြုရန်ဖြစ်သည်။ဤအငြင်းအခုံကြောင့်၊ unicellular systems နှင့် mesoscale heterogeneous clusters နှစ်ခုလုံးတွင် ကင်ဆာဖြစ်စေသောနှင့် ကျန်းမာသောဆဲလ်များကို ကွဲပြားစွာသက်ရောက်ကြောင်းပြသထားသည့် ultrasonic vibrations များကိုအသုံးပြုခြင်းသည် ဖြစ်နိုင်ချေရှိသောဖြေရှင်းချက်တစ်ခုဖြစ်သည်။
စက်ယန္တရားအမြင်အရ၊ ကျန်းမာသောနှင့် ကင်ဆာဆဲလ်များသည် အမှန်တကယ်တွင် မတူညီသော သဘာဝအတိုင်း ပဲ့တင်ထပ်သည့်ကြိမ်နှုန်းများရှိသည်။ဤပိုင်ဆိုင်မှုသည် ကင်ဆာဆဲလ်များ 12,13 ၏ cytoskeletal တည်ဆောက်ပုံ၏ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ဂုဏ်သတ္တိများ တွင် oncogenic ပြောင်းလဲမှုများနှင့် ဆက်စပ်နေပြီး အကျိတ်ဆဲလ်များသည် ပျမ်းမျှအားဖြင့် ပုံမှန်ဆဲလ်များထက် ပိုပုံပျက်လွယ်ပါသည်။ထို့ကြောင့်၊ လှုံ့ဆော်မှုအတွက် အာထရာဆောင်းကြိမ်နှုန်း၏ အကောင်းဆုံးရွေးချယ်မှုဖြင့် ရွေးချယ်ထားသောနေရာများတွင် တုန်ခါမှုများကြောင့် ကင်ဆာဖြစ်စေသော အဆောက်အဦများကို ထိခိုက်ပျက်စီးစေပြီး အိမ်ရှင်၏ကျန်းမာသောပတ်ဝန်းကျင်အပေါ် သက်ရောက်မှုကို နည်းပါးစေပါသည်။အပြည့်အဝနားမလည်သေးသောအကျိုးသက်ရောက်မှုများတွင် အာထရာဆောင်းမှ ဖြစ်ပေါ်စေသော ကြိမ်နှုန်းမြင့်တုန်ခါမှုများကြောင့် (မူအရ lithotripsy14 နှင့် အလွန်ဆင်တူသည်) နှင့် စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ပင်ပန်းနွမ်းနယ်မှုဆင်တူသည့် ဖြစ်စဉ်တစ်ခုကြောင့် ဆဲလ်လူလာပျက်စီးခြင်း တို့ ပါဝင်နိုင်သည်၊ ၎င်းသည် ဆယ်လူလာဖွဲ့စည်းပုံအား ပြောင်းလဲစေနိုင်သည် .ပရိုဂရမ်းမင်းနှင့်စက်မှုဗေဒ။ဤသီအိုရီဆိုင်ရာဖြေရှင်းချက်သည် အလွန်သင့်လျော်ပုံရသော်လည်း ကံမကောင်းစွာပဲ၊ anechoic ဇီဝဖွဲ့စည်းပုံများသည် အာထရာဆောင်း၏တိုက်ရိုက်အသုံးချမှုကို ဟန့်တားသည့်ကိစ္စများတွင်၊ ဥပမာ၊ အရိုးများရှိနေခြင်းကြောင့် အရေပြားအတွင်းပိုင်းအသုံးချမှုများတွင်၊ အချို့သောရင်သားအကျိတ်များ adipose တွင်တည်ရှိသည် တစ်ရှူး။လျှော့ချခြင်းသည် ဖြစ်နိုင်ချေရှိသော ကုထုံးအကျိုးသက်ရောက်မှု၏နေရာကို ကန့်သတ်နိုင်သည်။ဤပြဿနာများကို ကျော်လွှားနိုင်ရန်၊ ဓာတ်ရောင်ခြည်သင့်သည့်နေရာသို့ တတ်နိုင်သမျှ နည်းနိုင်သမျှနည်းအောင် ပျံ့နှံ့ရောက်ရှိနိုင်သော အထူးဒီဇိုင်းထုတ်ထားသော transducers များဖြင့် အာထရာဆောင်းကို စက်တွင်းတွင် အသုံးပြုရပါမည်။ဤအချက်ကို စိတ်ထဲတွင် “needle ဆေးရုံ” 15 ဟုခေါ်သော ဆန်းသစ်တီထွင်သော နည်းပညာဆိုင်ရာ ပလပ်ဖောင်းတစ်ခု ဖန်တီးနိုင်ခြေနှင့် ဆက်စပ်သော စိတ်ကူးစိတ်သန်းများကို အသုံးပြုရန် ဖြစ်နိုင်ခြေကို ကျွန်ုပ်တို့ စဉ်းစားခဲ့ပါသည်။“ဆေးဘက်ဆိုင်ရာ အပ်ထဲတွင်ရှိသော ဆေးရုံ” အယူအဆတွင် ရောဂါရှာဖွေရေးနှင့် ကုသရေးဆိုင်ရာ အသုံးချမှုများအတွက် အနည်းအကျဉ်းမျှ ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်နိုင်သော ဆေးဘက်ဆိုင်ရာ ကိရိယာတစ်ခု တီထွင်မှုတွင်၊ ဆေးဘက်ဆိုင်ရာ အပ်တစ်ချောင်းတွင် အမျိုးမျိုးသော လုပ်ဆောင်ချက်များ ပေါင်းစပ်မှုတို့ ပါဝင်ပါသည်။Hospital Needle ကဏ္ဍတွင် အသေးစိတ်ဖော်ပြထားသည့်အတိုင်း၊ ဤကျစ်လျစ်သောကိရိယာသည် 16, 17, 18, 19, 20, 21 fiber optic probes များ၏ အားသာချက်များအပေါ် အခြေခံထားပြီး ၎င်းတို့၏လက္ခဏာများကြောင့်၊ စံ 20 တွင်ထည့်သွင်းရန်သင့်လျော်ပါသည်။ ဆေးထိုးအပ်များ၊ 22 lumenLab-on-Fiber (LOF)23 နည်းပညာဖြင့် ရရှိနိုင်သော ပျော့ပြောင်းမှုကို အသုံးချခြင်းဖြင့် ဖိုက်ဘာသည် အရည်အသားစယူစစ်ဆေးခြင်းနှင့် တစ်ရှူးအသားစဥ်စစ်ဆေးခြင်းကိရိယာများအပါအဝင် အသေးစားနှင့် အဆင်သင့်အသုံးပြုနိုင်သော ရောဂါရှာဖွေရေးနှင့် ကုသရေးကိရိယာများအတွက် ထူးခြားသောပလက်ဖောင်းတစ်ခုဖြစ်လာပါသည်။ဇီဝမော်လီကျူး ထောက်လှမ်းမှု 24,25 တွင်၊ အလင်းလမ်းညွှန်ဒေသခံ ဆေးဝါးများ ပေးပို့ခြင်း 26,27၊ တိကျသော မြင့်မားသော ဒေသဆိုင်ရာ အာထရာဆောင်း ပုံရိပ်ဖော်ခြင်း 28၊ အပူကုထုံး 29,30 နှင့် spectroscopy-based ကင်ဆာတစ်ရှူး ခွဲခြားသတ်မှတ်ခြင်း 31။ဤအယူအဆအတွင်း၊ "ဆေးရုံရှိအပ်အပ်" ကိရိယာကိုအခြေခံ၍ ဒေသန္တရအသွင်ကူးပြောင်းရေးချဉ်းကပ်မှုနည်းလမ်းကို အသုံးပြု၍ စိတ်ပါဝင်စားသောဒေသအတွင်း အာထရာဆောင်းလှိုင်းများကို လှုံ့ဆော်ပေးရန်အတွက် အပ်များမှတဆင့် အာထရာဆောင်းလှိုင်းများကို အသုံးပြုခြင်းဖြင့် ဒေသခံဇီဝဖွဲ့စည်းပုံများအား လှုံ့ဆော်မှုကို အကောင်းဆုံးဖြစ်အောင် လုပ်ဆောင်နိုင်ခြေကို ကျွန်ုပ်တို့ စုံစမ်းစစ်ဆေးပါသည်။.ထို့ကြောင့်၊ ပြင်းထန်မှုနည်းသော ကုထုံးအာထရာဆောင်းကို အန္တရာယ်ဧရိယာသို့ တိုက်ရိုက်သက်ရောက်နိုင်သည် ၊ အသံထွက်ဆဲလ်များနှင့် ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများတွင် အသေးစားစိုင်ခဲဖွဲ့စည်းမှုများအတွက် အန္တရာယ်ဧရိယာသို့ တိုက်ရိုက်သက်ရောက်နိုင်သည်၊ အပ်။အာထရာဆောင်းသည် အချို့သောကင်ဆာများ၏ဖွံ့ဖြိုးတိုးတက်မှုကို ရပ်တန့်နိုင်သည် သို့မဟုတ် နှောင့်နှေးနိုင်သည်ဟု ညွှန်ပြသော သီအိုရီနှင့် စမ်းသပ်မှုရလဒ်များက လှုံ့ဆော်ပေးသည်၊ 32,33,34 အဆိုပြုထားသောချဉ်းကပ်မှုသည် အနည်းဆုံးမူအရ၊ ပြင်းထန်သောနှင့် ကုသရေးဆိုင်ရာအကျိုးသက်ရောက်မှုများကြား အဓိကအပေးအယူကို ဖြေရှင်းရန် ကူညီပေးနိုင်ပါသည်။ဤအချက်များကို စိတ်ထဲစွဲမှတ်ထားပြီး၊ လက်ရှိစာတမ်းတွင်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ကင်ဆာအတွက် အနည်းဆုံးထိုးဖောက်ဝင်ရောက်နိုင်သော အာထရာဆောင်းကုထုံးအတွက် ဆေးရုံတွင်းဆေးထိုးအပ်ကိရိယာကို အသုံးပြုရန် ဖြစ်နိုင်ချေကို ကျွန်ုပ်တို့ စုံစမ်းစစ်ဆေးပါသည်။ပိုမိုတိကျစွာ၊ ကြီးထွားမှု-မူတည်သည့် Ultrasound Frequency ကဏ္ဍအတွက် ခန့်မှန်းခြေအတွက် Spherical Tumor Masses ကို ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာခြင်းတွင်၊ elastic ကြားခံတွင် ကြီးထွားလာသော လုံးပတ်အစိုင်အခဲအကျိတ်များ၏ အရွယ်အစားကို ခန့်မှန်းရန် ကောင်းစွာတည်ဆောက်ထားသော elastodynamic နည်းလမ်းများနှင့် acoustic scattering theory ကို အသုံးပြုပါသည်။အကျိတ်နှင့် သားအိမ်တစ်ရှူးများကြားတွင် ဖြစ်ပေါ်သည့် တင်းမာမှုသည် ပစ္စည်း၏ ကြီးထွားမှုကို တွန်းအားပေးသော ပြုပြင်မွမ်းမံခြင်းကြောင့် ဖြစ်သည်။ကျွန်ုပ်တို့၏စနစ်အား "အပ်ထဲတွင်ဆေးရုံ" ဟုခေါ်သော ကျွန်ုပ်တို့၏စနစ်အား ဖော်ပြထားပြီး၊ "ဆေးထိုးအပ်ရှိဆေးရုံ" ကဏ္ဍတွင်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ခန့်မှန်းကြိမ်နှုန်းများဖြင့် ဆေးထိုးအပ်များမှတစ်ဆင့် ultrasonic လှိုင်းများပျံ့နှံ့ခြင်းကို ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာပြီး ၎င်းတို့၏ နံပါတ်မော်ဒယ်သည် လေ့လာရန် ပတ်ဝန်းကျင်ကို ရောင်ခြည်ဖြာထွက်စေသည်။ ပင်မဂျီဩမေတြီဘောင်များ (အမှန်တကယ်အတွင်းပိုင်းအချင်း၊ အလျားနှင့် အပ်၏ချွန်ထက်မှု)၊ တူရိယာ၏ အသံပါဝါကို ထုတ်လွှင့်မှုကို ထိခိုက်စေသည်။တိကျသောဆေးပညာအတွက် အင်ဂျင်နီယာနည်းဗျူဟာအသစ်များ ရေးဆွဲရန် လိုအပ်သောကြောင့်၊ အဆိုပြုထားသောလေ့လာမှုသည် အာထရာဆောင်း၏အသုံးပြုမှုကို အခြေခံ၍ ပေါင်းစပ်ထည့်သွင်းထားသော theragnostic platform မှတစ်ဆင့် အခြားသောဖြေရှင်းနည်းများနှင့် ultrasound ပေါင်းစပ်ထားသည့် ပေါင်းစပ်ကုသရေးဆိုင်ရာပလပ်ဖောင်းကိုအသုံးပြုခြင်းအပေါ် အခြေခံ၍ အဆိုပြုထားသောလေ့လာမှုက ကင်ဆာကုသရေးကိရိယာအသစ်ကို တီထွင်နိုင်မည်ဟု ယုံကြည်ပါသည်။ပစ်မှတ်ထားသော ဆေးဝါးပေးပို့ခြင်းနှင့် အပ်တစ်ချောင်းတည်းအတွင်း အချိန်နှင့်တစ်ပြေးညီ ရောဂါရှာဖွေခြင်းကဲ့သို့သော ပေါင်းစပ်ထားသည်။
Ultrasound (Ultrasound) လှုံ့ဆော်မှုကို အသုံးပြု၍ ဒေသအလိုက် အစိုင်အခဲအကျိတ်များကို ကုသခြင်းအတွက် စက်ယန္တရားနည်းဗျူဟာများ ပေးဆောင်ခြင်း၏ ထိရောက်မှုသည် ဆဲလ်တစ်ပိုင်းစနစ်များ 10၊ 11၊ 12 တွင် ပြင်းထန်မှုနည်းသော ultrasonic တုန်ခါမှု၏အကျိုးသက်ရောက်မှုကို သီအိုရီနှင့် စမ်းသပ်မှုနှစ်ခုစလုံးဖြင့် ကိုင်တွယ်ဖြေရှင်းသည့် စာရွက်ပေါင်းများစွာ၏ ပန်းတိုင်ဖြစ်သည်။ , 32, 33, 34, 35, 36 viscoelastic မော်ဒယ်များကို အသုံးပြု၍ စုံစမ်းစစ်ဆေးသူများသည် အကျိတ်နှင့် ကျန်းမာသောဆဲလ်များသည် US 10,11,12 အကွာအဝေးရှိ ကွဲပြားသော ပဲ့တင်ထပ်သည့် အထွတ်အထိပ်များဖြင့် ကွဲပြားသော ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှုများကို ပြသထားသည်။ဤရလဒ်သည် အခြေခံအားဖြင့်၊ အကျိတ်ဆဲလ်များကို လက်ခံသည့်ပတ်ဝန်းကျင်ကို ထိန်းသိမ်းထားသည့် စက်ပိုင်းဆိုင်ရာလှုံ့ဆော်မှုများဖြင့် ရွေးချယ်တိုက်ခိုက်နိုင်ကြောင်း အကြံပြုထားသည်။ဤအပြုအမူသည် ကိစ္စအများစုတွင်၊ အကျိတ်ဆဲလ်များသည် ကျန်းမာသောဆဲလ်များထက် ပိုမိုကြီးထွားနိုင်ပြီး 37,38,39,40 ရွေ့ပြောင်းနိုင်စွမ်းကို မြှင့်တင်ပေးနိုင်သည့် အဓိကအထောက်အထားများ၏ တိုက်ရိုက်အကျိုးဆက်ဖြစ်သည်။ဆဲလ်တစ်ခုတည်း မော်ဒယ်များဖြင့် ရရှိသော ရလဒ်များအပေါ် အခြေခံ၍ ဥပမာ- မိုက်ခရိုစကေးအရ ကင်ဆာဆဲလ်များ၏ ရွေးချယ်မှုအား ကွဲပြားသော ဆဲလ်ပေါင်းစုများ၏ သဟဇာတတုံ့ပြန်မှုများကို ကိန်းဂဏာန်းလေ့လာမှုများမှတစ်ဆင့် mesoscale တွင် သရုပ်ပြခဲ့သည်။ကွဲပြားသော ကင်ဆာဆဲလ်များနှင့် ကျန်းမာသောဆဲလ်များ၏ ရာခိုင်နှုန်းကို ပံ့ပိုးပေးခြင်းဖြင့် ဆဲလ်များစွာ၏ အရွယ်အစား ရာနှင့်ချီသော မိုက်ခရိုမီတာများကို အထက်တန်းကျကျ တည်ဆောက်ခဲ့သည်။ဤအစုအဝေးများ၏ mesolevel တွင်၊ ဆဲလ်တစ်ခုတည်း၏စက်ပိုင်းဆိုင်ရာအပြုအမူကိုဖော်ပြသည့်အဓိကဖွဲ့စည်းပုံဆိုင်ရာဒြပ်စင်များကိုတိုက်ရိုက်အကောင်အထည်ဖော်မှုကြောင့်စိတ်ဝင်စားဖွယ်အဏုကြည့်အင်္ဂါရပ်အချို့ကိုထိန်းသိမ်းထားသည်။အထူးသဖြင့်၊ ဆဲလ်တစ်ခုစီသည် ဖိအားပေးထားသော cytoskeletal တည်ဆောက်ပုံများ၏ တုံ့ပြန်မှုကို တုပရန် တင်းမာမှုအခြေခံဗိသုကာကို အသုံးပြုကာ ၎င်းတို့၏ အလုံးစုံတောင့်တင်းမှုကို ထိခိုက်စေသည့် 12,13။အထက်ပါ စာပေများ၏ သီအိုရီဟောကိန်းထုတ်မှုများနှင့် ဗီတိုစမ်းသပ်မှုများသည် အားတက်ဖွယ်ရလဒ်များကို ပေးစွမ်းပြီး အကျိတ်အစုလိုက်အပြုံလိုက် ပြင်းထန်မှုနည်းသော ကုထုံးအာထရာဆောင်း (LITUS) နှင့် အကျိတ်အစုလိုက် ဓာတ်ရောင်ခြည်ထုတ်ခြင်း၏ ကြိမ်နှုန်းကို အကဲဖြတ်ရန် အရေးကြီးပါသည်။site ပေါ်တွင်လျှောက်လွှာအတွက် LITUS ရာထူး။
သို့သော်၊ တစ်ရှူးအဆင့်တွင်၊ တစ်ခုချင်းစီအစိတ်အပိုင်း၏ submacroscopic ဖော်ပြချက်သည် မလွှဲမရှောင်သာ ဆုံးရှုံးသွားပြီး အစုလိုက်အပြုံလိုက်ကြီးထွားမှုနှင့် စိတ်ဖိစီးမှုဖြစ်စေသော ပြုပြင်မွမ်းမံမှုလုပ်ငန်းစဉ်များကို ခြေရာခံရန် ဆက်တိုက်နည်းလမ်းများဖြင့် အကျိတ်တစ်သျှူးများ၏ ဂုဏ်သတ္တိများကို ခြေရာခံနိုင်သည်။ တိုးတက်မှု။- 41.42 စကေးတွင် တစ်သျှူးများ ပျော့ပျောင်းမှုကို ဖြစ်ပေါ်စေသော ပြောင်းလဲမှု။တစ်ကယ်တော့ unicellular နှင့် aggregate systems နှင့်မတူဘဲ၊ အစိုင်အခဲအကျိတ်အစုလိုက်အပြုံလိုက် ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများတွင် ကြီးထွားလာပြီး၊ သဘာဝစက်ပိုင်းဆိုင်ရာဂုဏ်သတ္တိများကို ယေဘုယျအားဖြင့် တိုးလာခြင်းကြောင့် သဘာဝစက်ပိုင်းဆိုင်ရာဂုဏ်သတ္တိများကို ပြောင်းလဲပေးကာ အကျိတ်နဗ်ကြောများသည် မကြာခဏဆုံးဖြတ်ရမည့်အချက်ဖြစ်လာသည်။ အကျိတ်သိရှိခြင်း။
ဤအချက်များကို စိတ်ထဲတွင် ထည့်သွင်းစဉ်းစားခြင်းဖြင့်၊ ဤနေရာတွင် ကျွန်ုပ်တို့သည် ပုံမှန်တစ်သျှူးပတ်ဝန်းကျင်တွင် ကြီးထွားလာနေသော elastic spherical ပါဝင်မှုများအဖြစ် စံပြထားသည့် အကျိတ် spheroids များ၏ sonodynamic တုံ့ပြန်မှုကို ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာပါသည်။ပို၍တိကျသည်မှာ၊ အကျိတ်၏အဆင့်နှင့်ဆက်စပ်နေသော elastic ဂုဏ်သတ္တိများကိုယခင်အလုပ်ရှိစာရေးဆရာအချို့မှရရှိသောသီအိုရီနှင့်စမ်းသပ်မှုရလဒ်များအပေါ်အခြေခံပြီးဆုံးဖြတ်ခဲ့သည်။၎င်းတို့အထဲမှ အကျိတ်အစုလိုက်အပြုံလိုက်ကြီးထွားမှုနှင့် ဆက်စပ်သောစိတ်ပိုင်းဆိုင်ရာဖိစီးမှုကို ခန့်မှန်းရန် အမျိုးအစားမဟုတ်သောစက်မှုပုံစံ 41,43,44 ကို ပေါင်းစပ်အသုံးပြုခြင်းဖြင့် vivo တွင်ပေါက်သော အစိုင်အခဲအကျိတ် spheroids များ၏ဆင့်ကဲဖြစ်စဉ်ကို လေ့လာခဲ့သည်။အထက်တွင်ဖော်ပြခဲ့သည့်အတိုင်း၊ ကြီးထွားမှု (ဥပမာ- မပျော့ပျောင်းသောအဆန့်ဆန့်ခြင်း) နှင့် ကျန်ရှိသောစိတ်ဖိစီးမှုသည် အကျိတ်ပစ္စည်း၏ဂုဏ်သတ္တိများကို အဆင့်ဆင့်ပြန်လည်မွမ်းမံခြင်းဖြစ်စေသည်၊ ထို့ကြောင့် ၎င်း၏အသံပိုင်းဆိုင်ရာတုံ့ပြန်မှုကိုလည်း ပြောင်းလဲစေသည်။ref တွင်သတိပြုရန်အရေးကြီးပါသည်။41 တိရိစ္ဆာန်မော်ဒယ်များတွင် စမ်းသပ်လှုံ့ဆော်မှုများတွင် အကျိတ်များကြီးထွားမှုနှင့် ခိုင်မာသောစိတ်ဖိစီးမှုတို့၏ ပူးတွဲဆင့်ကဲဖြစ်စဉ်ကို သရုပ်ပြခဲ့သည်။အထူးသဖြင့်၊ တူညီသောအတိုင်းအတာရှိသော လုံးပတ် finite ဒြပ်စင်မော်ဒယ်တွင် ဆီလီကိုတွင် အလားတူအခြေအနေမျိုးပြန်ပွားခြင်းဖြင့် ရရှိသော မတူညီသောအဆင့်များတွင် ရင်သားအကျိတ်များ တင်းမာမှုကို ပြန်လည်ပြုပြင်ပေးသည့် တင်းမာမှုနှင့် နှိုင်းယှဉ်ချက်တွင် တူညီသောအတိုင်းအတာဖြင့် ကျန်ရှိနေသော ဖိစီးမှုအကွက်ကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားရန် အဆိုပြုထားသည့်နည်းလမ်းကို အတည်ပြုခဲ့သည်။ မော်ဒယ် တရားဝင်မှု။.ဤလုပ်ငန်းတွင်၊ ယခင်ရရှိထားသော သီအိုရီနှင့် စမ်းသပ်မှုရလဒ်များကို တီထွင်ဖန်တီးထားသော ကုထုံးနည်းဗျူဟာအသစ်ကို ဖော်ထုတ်ရန်အတွက် အသုံးပြုပါသည်။အထူးသဖြင့်၊ သက်ဆိုင်ရာ ဆင့်ကဲဖြစ်စဉ် ခံနိုင်ရည်သတ္တိရှိသော ခန့်မှန်းအရွယ်အစားများကို ဤနေရာတွင် တွက်ချက်ထားသည်၊ ထို့ကြောင့် အိမ်ရှင်ပတ်ဝန်းကျင်တွင် မြှုပ်ထားသော အကျိတ်အစုလိုက်အပြုံလိုက်များ ပိုမိုထိခိုက်လွယ်သည့် ကြိမ်နှုန်းအပိုင်းအခြားများကို ခန့်မှန်းရန် အသုံးပြုခဲ့ကြသည်။ဤအချက်အတွက်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ultrasonic လှုံ့ဆော်မှုအား တုံ့ပြန်ရန်အတွက် ultrasonic လှုံ့ဆော်မှုနှင့် ဖြစ်နိုင်ချေရှိသော ပဲ့တင်ထပ်သည့်ဖြစ်စဉ်များကို မီးမောင်းထိုးပြသည့် ယေဘုယျလက်ခံထားသော ဖြန့်ကျက်မှုနိယာမနှင့်အညီ acoustic ညွှန်ကိန်းများကို ထည့်သွင်းတွက်ချက်ကာ မတူညီသောအဆင့်များတွင် အကျိတ်ဒြပ်ထု၏သွက်လက်သောအပြုအမူကို စူးစမ်းလေ့လာခဲ့သည်။ .အကျိတ်နှင့် သားအိမ်ပေါ် မူတည်၍ တစ်ရှူးများကြား တင်းမာမှု ကြီးထွားမှုအပေါ် မူတည်သော ကွာခြားချက်။
ထို့ကြောင့်၊ အကျိတ်အစုလိုက်အပြုံလိုက်များကို အချင်းဝက်၏ elastic spheres များအဖြစ် လက်ခံယူ့စ်၏ ပတ်ဝန်းကျင်ရှိ elastic ပတ်၀န်းကျင်တွင် အရွယ်အစားကြီးမားသော ကင်ဆာဖွဲ့စည်းပုံများသည် စက်လုံးပုံသဏ္ဍာန်ဖြင့် စက်လုံးပုံသဏ္ဍာန်တွင် ကြီးထွားပုံကိုပြသသည့် စမ်းသပ်ဒေတာကို အခြေခံ၍ အကျိတ်အလုံးလိုက်များကို စံပြထားပါသည်။ပုံ 1 ကို ရည်ညွှန်း၍ စက်လုံးဆိုင်ရာ သြဒိနိတ်များကို အသုံးပြု၍ \(\{ r,\theta ,\varphi \}\) ( \(\theta\) နှင့် \(\varphi\) တို့သည် ကွဲလွဲနေသောထောင့်နှင့် azimuth angle အသီးသီးကို ကိုယ်စားပြုသည်)၊ အကျိတ်ဒိုမိန်းသည် ကျန်းမာသောနေရာများတွင် မြှုပ်နှံထားသော ဒေသကို သိမ်းပိုက်သည် \({\mathcal {V}}_{T}=\{ (r,\theta ,\varphi ):r\le a\}\) အကန့်အသတ်မရှိသော ဒေသ \({\mathcal { V} }_{H} = \{ (r,\theta,\varphi):r > a\}\)။45,46,47,48 တွင် ကောင်းစွာဖွဲ့စည်းထားသော elastodynamic အခြေခံကိုအခြေခံ၍ သင်္ချာပုံစံ၏ ပြီးပြည့်စုံသောဖော်ပြချက်အတွက် နောက်ဆက်တွဲအချက်အလက်များ (SI) ကို ရည်ညွှန်း၍ ဤနေရာတွင် axisymmetric oscillation mode ဖြင့်သတ်မှတ်ထားသော ပြဿနာတစ်ခုဖြစ်သည်။ဤယူဆချက်သည် အကျိတ်အတွင်းရှိ ကိန်းရှင်များနှင့် ကျန်းမာသောနေရာများအားလုံးသည် azimuthal coordinate \(\varphi\) နှင့် ကင်းကွာနေပြီး ဤလမ်းကြောင်းတွင် ပုံပျက်ခြင်းမဖြစ်ပေါ်ကြောင်း ဆိုလိုပါသည်။ထို့ကြောင့်၊ ရွှေ့ပြောင်းခြင်းနှင့် ဖိစီးမှုအကွက်များကို scalar အလားအလာနှစ်ခုမှ ရရှိနိုင်သည် \(\phi = \hat{\phi}\left( {r,\theta} \right)e^{{ – i \omega {\kern 1pt } t }}\) နှင့် \(\chi = \hat{\chi }\left( {r,\theta } \right)e^{{ – i\omega {\kern 1pt} t }}\)၊ အရှည်လိုက်လှိုင်းတစ်ခုနှင့် ရှတ်လှိုင်းတစ်ခုတို့ အသီးသီးဆက်စပ်နေပြီး၊ လှိုင်းတက်ခြင်းကြားရှိ တိုက်ဆိုင်မှုအချိန် t \(\theta \) နှင့် အဖြစ်အပျက်လှိုင်း၏ ဦးတည်ချက်နှင့် တည်နေရာ vector \({\ mathbf {x))\) ( ပုံ 1 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း) နှင့် \(\omega = 2\pi f\) သည် angular frequency ကိုကိုယ်စားပြုသည်။အထူးသဖြင့်၊ အဖြစ်အပျက်အကွက်ကို လေယာဉ်လှိုင်း \(\phi_{H}^{(in)}\) (ညီမျှခြင်း (A.9)) (SI စနစ်တွင် မိတ်ဆက်ထားသည်)) ခန္ဓာကိုယ်ထုထည်အတွင်း ပြန့်ပွားနေသော လေလှိုင်းဖြင့် စံပြထားသည်။ ဥပဒေစကားရပ်အရ၊
\(\phi_{0}\) သည် အတိုင်းအတာ ကန့်သတ်ချက်ဖြစ်သည်။ကြယ်ပွင့်လှိုင်းလုပ်ဆောင်ချက်ကို အသုံးပြု၍ အဖြစ်အပျက်လေယာဉ်လှိုင်းတစ်ခု၏ လုံးပတ်ချဲ့ထွင်မှုသည် စံအငြင်းပွားမှုဖြစ်သည်-
\(j_{n}\) သည် ပထမအမျိုးအစား \(n\) ၏ စက်လုံးပုံစံ Bessel လုပ်ဆောင်ချက်ဖြစ်ပြီး \(P_{n}\) သည် Legendre polynomial ဖြစ်သည်။ရင်းနှီးမြုပ်နှံမှုစက်လုံး၏ အဖြစ်အပျက်လှိုင်း၏ တစ်စိတ်တစ်ပိုင်းသည် အနီးတစ်ဝိုက်တွင် ပြန့်ကျဲနေပြီး အဖြစ်အပျက်နယ်ပယ်ကို ထပ်နေကာ အခြားအပိုင်းသည် စက်လုံးအတွင်းတွင် ပြန့်ကျဲနေပြီး ၎င်း၏တုန်ခါမှုကို ပံ့ပိုးပေးသည်။ဒါကိုလုပ်ဖို့၊ လှိုင်းညီမျှခြင်းရဲ့ ဟာမိုနီအဖြေများ \(\nabla^{2} \hat{\phi } + k_{1}^{2} {\mkern 1mu} \hat{\phi } = 0\,\ ) နှင့် \(\nabla^{2} {\mkern 1mu} \hat{\chi } + k_{2}^{2} \hat{\chi } = 0\) ၊ ဥပမာ Eringen45 မှ ပံ့ပိုးပေးသည် (SI ကိုလည်းကြည့်ပါ ) အကျိတ်နှင့် ကျန်းမာသောနေရာများကို ညွှန်ပြနိုင်သည်။အထူးသဖြင့်၊ ပြန့်ကျဲနေသော ချဲ့ထွင်ထားသော လှိုင်းများနှင့် host ကြားခံတွင် ထုတ်ပေးသော isovolumic လှိုင်းများသည် ၎င်းတို့၏ သက်ဆိုင်ရာ အလားအလာရှိသော စွမ်းအင်များကို ဝန်ခံသည်-
၎င်းတို့အနက် ပထမအမျိုးအစား၏ လုံးပတ် Hankel လုပ်ဆောင်ချက်ကို \(h_{n}^{(1)}\) သည် ပြန့်ကျဲနေသော လှိုင်းအထွက်ကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားရန် အသုံးပြုထားပြီး \(\alpha_{n}\) နှင့် \(\beta_{ n}\ ) များသည် မသိသောကိန်းဂဏန်းများ။ညီမျှခြင်း၌။ညီမျှခြင်း (2)–(4) တွင် ဝေါဟာရများ \(k_{H1}\) နှင့် \(k_{H2}\) တို့သည် ခန္ဓာကိုယ်၏ အဓိကဧရိယာရှိ ရှားရှားပါးပါးနှင့် ပြောင်းပြန်လှိုင်းများ၏ လှိုင်းနံပါတ်များကို ကိုယ်စားပြုသည်၊ SI ကိုကြည့်ပါ)။အကျိတ်အတွင်း၌ ဖိသိပ်ထားသောကွက်လပ်များနှင့် အဆိုင်းများသည် ပုံစံရှိသည်။
\(k_{T1}\) နှင့် \(k_{T2}\) သည် အကျိတ်ဧရိယာရှိ longitudinal နှင့် transverse wave နံပါတ်များကို ကိုယ်စားပြုပြီး အမည်မသိ coefficients များမှာ \(\gamma_{n} {\mkern 1mu}\)၊ \(\eta_{n} {\mkern 1mu}\)။ဤရလဒ်များအပေါ် အခြေခံ၍ သုညအစွန်းနှင့် အဝိုင်းမဟုတ်သော နေရာရွှေ့ပြောင်းမှု အစိတ်အပိုင်းများသည် \(u_{Hr}\) နှင့် \(u_{H\theta}\) (\(u_{ H\varphi }\ ) symmetry ယူဆချက် မလိုအပ်တော့ပါ) — \(u_{Hr} = \partial_{r} \left( {\phi + \partial_{r} (r\chi ) } \right) + k_}^{2 } {\mkern 1mu} r\chi\) နှင့် \(u_{H\theta} = r^{- 1} \partial_{\theta} \left({\phi + \partial_{r } ( r\chi ) } \right)\) နှင့် \(\phi = \phi_{H}^{(in)} + \phi_{H}^{(s)}\) နှင့် \ (\chi = \chi_ {H}^ {(s)}\) (အသေးစိတ်သင်္ချာ ဆင်းသက်မှုအတွက် SI ကို ကြည့်ပါ)။အလားတူ၊ \(\phi = \phi_{T}^{(s)}\) နှင့် \(\chi = \chi_{T}^{(s)}\) သည် {Tr} = \partial_{r} ကို ပြန်ပေးသည်။ \left( {\phi + \partial_{r} (r\chi)} \right) + k_{T2}^{2} {\mkern 1mu} r\chi\) နှင့် \(u_{T\theta} = r^{-1}\partial _{\theta }\left({\phi +\partial_{r}(r\chi )}\right)\)။
(ဘယ်ဘက်) အဖြစ်အပျက်နယ်ပယ်တစ်ခုပျံ့နှံ့သွားသည့် ကျန်းမာသောပတ်ဝန်းကျင်တွင် ပေါက်ဖွားလာသော လုံးပတ်အကျိတ်၏ ဂျီသြမေတြီ၊ (ညာဘက်) အကျိတ်အချင်းဝက်၏လုပ်ဆောင်မှုတစ်ခုအဖြစ် အကျိတ်အဝန်း၏တင်းမာမှုအချိုး၏ ဆက်စပ်ဆင့်ကဲဖြစ်စဉ်၊ အစီရင်ခံဒေတာ (Carotenuto et al. 41 မှ ဆီလျော်အောင်ဘာသာပြန်ထားသည်) compression tests vitro မှ MDA-MB-231 ဆဲလ်များဖြင့် သွင်းထားသော အစိုင်အခဲ ရင်သားအကျိတ်များမှ ရရှိခဲ့သည်။
မျဉ်းဖြောင့်မျှော့နှင့် အိုင်ဆိုရိုပစ်ပစ္စည်းများဟု ယူဆပါက၊ ကျန်းမာသောနှင့် အကျိတ်ဒေသများရှိ ဖိစီးမှုဆိုင်ရာ သုညမဟုတ်သော အစိတ်အပိုင်းများဖြစ်သော \(\sigma_{Hpq}\) နှင့် \(\sigma_{Tpq}\) – ထိုနေရာ၌ ပေးထားသည့် ယေဘုယျအားဖြင့် Hooke ၏ ဥပဒေကို လိုက်နာပါ။ ကွဲပြားသော Lamé moduli များမှာ \(\{ \mu_{H},\,\lambda_{H} \}\) နှင့် \(\{ \mu_{T},\, \lambda_ တို့ဖြစ်သည် {T} \ }\) (SI တွင်ဖော်ပြထားသော ဖိစီးမှုအစိတ်အပိုင်းများ၏ အပြည့်အစုံဖော်ပြချက်အတွက် Equation (A.11) ကိုကြည့်ပါ)။အထူးသဖြင့်၊ အကိုးအကား 41 နှင့် ပုံ 1 တွင်ဖော်ပြထားသောအချက်အလက်များအရ၊ ကြီးထွားလာသောအကျိတ်များသည် တစ်သျှူး elasticity ကိန်းသေများပြောင်းလဲမှုကိုပြသခဲ့သည်။ထို့ကြောင့်၊ အိမ်ရှင်နှင့် အကျိတ်ဒေသများရှိ ရွှေ့ပြောင်းခြင်းနှင့် ဖိစီးမှုများကို အမည်မသိကိန်းသေအစုတစ်ခုအထိ လုံး၀ဆုံးဖြတ်သည် \({{ \varvec{\upxi}}}_{n} = \{ \alpha_{n} ,{\mkern 1mu } \beta_{ n} {\mkern 1mu} \gamma_{n} ,\eta_{n} \}\ ) တွင် သီအိုရီအရ အဆုံးမရှိသောအတိုင်းအတာများရှိသည်။ဤကိန်းဂဏန်းများကို ရှာဖွေရန်၊ အကျိတ်နှင့် ကျန်းမာသောနေရာများကြား သင့်လျော်သော မျက်နှာပြင်များနှင့် နယ်နိမိတ်အခြေအနေများကို မိတ်ဆက်ပေးသည်။tumor-host interface တွင် ပြီးပြည့်စုံသော စည်းနှောင်မှုဟု ယူဆပါက \(r = a\)၊ ရွှေ့ပြောင်းခြင်းနှင့် ဖိစီးမှုများ၏ ဆက်တိုက်ဖြစ်ပေါ်မှုသည် အောက်ပါအခြေအနေများ လိုအပ်သည်-
စနစ် (၇) သည် အဆုံးမရှိ ဖြေရှင်းချက်များဖြင့် ညီမျှခြင်းများကို ဖွဲ့စည်းသည်။ထို့အပြင်၊ နယ်နိမိတ်အခြေအနေတစ်ခုစီသည် ကွဲလွဲနေသော \(\theta\) ပေါ်တွင်မူတည်ပါမည်။\(N\) အပိတ်စနစ်အစုံပါသော အက္ခရာသင်္ချာပြဿနာသို့ နယ်နိမိတ်တန်ဖိုးပြဿနာကို လျှော့ချရန်၊ တစ်ခုစီသည် အမည်မသိရှိ \({{\varvec{\upxi}}}_{n} = \{ \alpha_ {n}၊{ \mkern 1mu} \beta_{n} {\mkern 1mu} \gamma_{n}, \eta_{n} \}_{n = 0,…,N}\) (နှင့်အတူ \( N \ သီအိုရီအရ)၊ trigonometric ဝေါဟာရများပေါ်ရှိ ညီမျှခြင်းများ၏ မှီခိုမှုကို ဖယ်ရှားရန်၊ ကြားခံအခြေအနေများကို Legendre polynomials များ၏ ပုံသဏ္ဌာန်ကို အသုံးပြု၍ အားနည်းသောပုံစံဖြင့် ရေးသားထားသည်။အထူးသဖြင့်၊ ညီမျှခြင်း (7)1,2 နှင့် (7)3,4 ကို \(P_{n} \left( {\cos \theta} \right)\) နှင့် \(P_{n}^{ 1} \left( { \cos\theta}\right)\) ပြီးနောက် \(0\) နှင့် \(\pi\) အကြား သင်္ချာဆိုင်ရာ အထောက်အထားများကို ပေါင်းစပ်ပါ-
ထို့ကြောင့်၊ အင်တာဖေ့စ်အခြေအနေ (၇) သည် \({\mathbb{D}}_{n} (a) \cdot {{\varvec{upxi }} အဖြစ် matrix ပုံစံဖြင့် ဖော်ပြနိုင်သည့် လေးထောင့်အက္ခရာသင်္ချာညီမျှခြင်းစနစ်ကို ပြန်ပေးသည်။ } _{ n} = {\mathbf{q}}_{n} (a)\) နှင့် Cramer ၏ စည်းမျဉ်းကို ဖြေရှင်းခြင်းဖြင့် အမည်မသိ \({{\varvec{\upxi}}}_{n}\ ) ကို ရယူပါ။
စက်လုံးမှ ပြန့်ကျဲနေသော စွမ်းအင်အတက်အကျကို ခန့်မှန်းရန်နှင့် လက်ခံရှင်ကြားခံတွင် ပြန့်ကျဲနေသော အကွက်ပေါ်ရှိ ဒေတာများကို အခြေခံ၍ ၎င်း၏ အသံပိုင်းဆိုင်ရာ တုံ့ပြန်မှုဆိုင်ရာ အချက်အလက်ကို ရယူရန်၊ ပုံမှန်ပြုလုပ်ထားသော bistatic scattering အပိုင်းဖြစ်သည့် acoustic ပမာဏသည် စိတ်ဝင်စားဖွယ်ဖြစ်သည်။အထူးသဖြင့်၊ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာထားသော အပိုင်းသည် ပြန့်ကျဲနေသော အချက်ပြမှုမှ ထုတ်လွှင့်သော အသံပါဝါနှင့် အဖြစ်အပျက်လှိုင်းမှ သယ်ဆောင်လာသော စွမ်းအင်ခွဲဝေမှုကြားအချိုးကို ဖော်ပြသည်။ယင်းနှင့်ပတ်သက်၍၊ ပုံသဏ္ဍာန်လုပ်ဆောင်မှု၏ပြင်းအား \(\left| {F_{\infty} \left(\theta \right)} \right|^{2}\) သည် အသံပိုင်းဆိုင်ရာယန္တရားများကို လေ့လာရာတွင် မကြာခဏအသုံးပြုသည့် ပမာဏတစ်ခုဖြစ်သည်။ အရည် သို့မဟုတ် အစိုင်အခဲထဲတွင် မြှုပ်ထားသော အနည်အနှစ်များတွင် အရာဝတ္ထုများကို ဖြန့်ကြဲခြင်း။ပို၍တိကျစွာပြောရလျှင်၊ ပုံသဏ္ဍာန်လုပ်ဆောင်မှု၏ ကျယ်ကျယ်ပြန့်ပြန့်ကို ယူနစ်ဧရိယာတစ်ခုစီအလိုက် ကွဲပြားသောကွဲပြားသောဖြန့်ခွဲမှုအပိုင်း \(ds\) အဖြစ် သတ်မှတ်သည်၊၊ ပုံမှန်အားဖြင့် အဖြစ်အပျက်လှိုင်းပျံ့နှံ့မှု၏ ဦးတည်ချက်နှင့် ကွာခြားသည်-
နေရာတွင် \(f_{n}^{pp}\) နှင့် \(f_{n}^{ps}\) သည် အရှည်လိုက်လှိုင်း၏ ပါဝါအချိုးအစားနှင့် ပြန့်ကျဲနေသော လှိုင်းနှင့် ဆက်စပ်နေသည့် ရွေ့လျားမှုလှိုင်းကို ရည်ညွှန်းသည့် modal function ကို ရည်ညွှန်းသည်။ အဖြစ်အပျက် P-wave ကို လက်ခံကြားခံတွင် အသီးသီး အောက်ပါ စကားရပ်များဖြင့် ပေးသည် ။
ကွဲပြားသောမုဒ်များကိုလေ့လာသောအခါ ပစ်မှတ်၏ elasticity ကို စုစုပေါင်း stray field မှ ခွဲထုတ်နိုင်စေသည့် resonant scattering theory (RST)49,50,51,52 နှင့်အညီ Partial wave function (10) ကို လွတ်လပ်စွာ လေ့လာနိုင်ပါသည်။ဤနည်းလမ်းအရ၊ modal form function ကို အညီအမျှ အစိတ်အပိုင်းနှစ်ခုဖြစ်သည့် ပေါင်းလဒ်အဖြစ် \(f_{n} = f_{n}^{(res)} + f_{n}^{(b)}\ ) သည် ပဲ့တင်ထပ်ခြင်း နှင့် အသံမမြည်သော နောက်ခံဖွင့်ခွင်များ အသီးသီး ဆက်စပ်နေပါသည်။ပဲ့တင်ထပ်မုဒ်၏ ပုံသဏ္ဍာန်လုပ်ဆောင်ချက်သည် ပစ်မှတ်၏တုံ့ပြန်မှုနှင့် ဆက်စပ်နေပြီး နောက်ခံသည် အများအားဖြင့် ကြဲဖြန့်သူ၏ပုံသဏ္ဍာန်နှင့် ဆက်စပ်နေသည်။မုဒ်တစ်ခုစီအတွက် ပစ်မှတ်၏ ပထမဆုံးပုံစံကို ရှာဖွေတွေ့ရှိရန်၊ modal resonance ပုံသဏ္ဍာန်လုပ်ဆောင်ချက်၏ ကျယ်ပြန့်မှု \(\left| {f_{n}^{(res)} \left( \theta \right)} \right|\ ) elastic host material တွင် သည်းမခံနိုင်သော စက်လုံးများ ပါဝင်သော hard background ကို တွက်ချက်သည်။ကျန်ရှိသော compressive stress ကြောင့် အကျိတ်၏ကြီးထွားမှုနှင့်အတူ ယေဘုယျအားဖြင့်၊ တင်းမာမှုနှင့် သိပ်သည်းဆ နှစ်ခုစလုံး တိုးလာခြင်းကြောင့် ဤယူဆချက်အား လှုံ့ဆော်ပေးပါသည်။ထို့ကြောင့်၊ ကြီးထွားမှုပြင်းထန်သောအဆင့်တွင်၊ impedance အချိုး \(\rho_{T} c_{1T} /\rho_{H} c_{1H}\) သည် ပျော့ပျောင်းသော macroscopic အစိုင်အခဲအကျိတ်များ ကြီးထွားလာမှု အများစုအတွက် 1 ထက် ကြီးမည်ဟု မျှော်လင့်ပါသည်။ တစ်ရှူးများ။ဥပမာ၊ Krouskop et al။53 သည် ဆီးကျိတ်တစ်ရှူးအတွက် 4 ခန့်ရှိသော ကင်ဆာဖြစ်စေနိုင်သော အချိုးအစားကို ရင်သားတစ်ရှူးနမူနာအတွက် 20 အထိ တိုးလာချိန်တွင် ဤတန်ဖိုးသည် တိုးလာသည်။elastography ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှု 54,55,56 တွင်ပြသထားသည့်အတိုင်း ဤဆက်နွယ်မှုများသည် တစ်သျှူးများ၏ acoustic impedance ကို မလွှဲမရှောင်သာ ပြောင်းလဲနိုင်ပြီး အကျိတ်ကြီးထွားလာခြင်းကြောင့် ဖြစ်ပေါ်လာသော ဒေသအလိုက် တစ်သျှူးထူလာခြင်းနှင့် ဆက်စပ်နေနိုင်ပါသည်။ဤကွာခြားချက်ကို အဆင့် ၃၂ တွင် ကြီးထွားလာသော ရင်သားအကျိတ်တုံးများကို ရိုးရှင်းသော ဖိသိပ်မှုစမ်းသပ်မှုများဖြင့်လည်း စမ်းသပ်တွေ့ရှိခဲ့ပြီး ပစ္စည်းကို ပြန်လည်မွမ်းမံခြင်းတွင် မျဉ်းကြောင်းအတိုင်းမဟုတ်သော ကြီးထွားလာသော အကျိတ်များ43,44 ၏ ကြိုတင်ခန့်မှန်းထားသော မျိုးစိတ်ဖြတ်ကျော်ပုံစံများဖြင့် ကောင်းစွာလိုက်နာနိုင်သည်။ရရှိသော တင်းမာမှုဒေတာသည် ဖော်မြူလာအရ ငယ်ရွယ်သော အစိုင်အခဲအကျိတ်များ၏ ဆင့်ကဲဖြစ်စဉ်နှင့် တိုက်ရိုက်သက်ဆိုင်သည် \(E_{T} = S\left( {1 – \nu ^{2} } \right)/a\sqrt \ varepsilon\ )( အချင်းဝက် \(a\)၊ တင်းကျပ်မှု \(S\) နှင့် Poisson ၏ အချိုးအစား \(\nu\) ၊ ပုံ 1 တွင် ပြထားသည့်အတိုင်း တင်းကျပ်သော အပြားနှစ်ခုကြားရှိ စက်လုံး 57)။ထို့ကြောင့်၊ အကျိတ်၏ acoustic impedance တိုင်းတာခြင်းများနှင့် host ကို မတူညီသော ကြီးထွားမှုအဆင့်များတွင် ရယူနိုင်သည်။အထူးသဖြင့်၊ ပုံ 1 တွင် 2 kPa နှင့်ညီမျှသော ပုံမှန်တစ်သျှူးများ၏ modulus နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါက ထုထည်အတိုင်းအတာ 500 မှ 1250 mm3 ရှိ ရင်သားအကျိတ်များ၏ elastic modulus သည် 10 kPa မှ 16 kPa ခန့်တိုးလာသည်၊ အစီရင်ခံထားတဲ့ အချက်အလက်တွေနဲ့ ကိုက်ညီတယ်။အကိုးအကား 58, 59 တွင် ရင်သားတစ်ရှူးနမူနာများတွင် ဖိအားသည် 0.25–4 kPa သည် ပျောက်ကွယ်သွားအောင် ကြိုတင်ဖိသိပ်ထားခြင်းဖြင့် တွေ့ရှိခဲ့သည်။ထုထည် တိုးလာသည်နှင့်အမျှ တစ်သျှူးများ၏ သိပ်သည်းဆသည် သိသိသာသာ ပြောင်းလဲခြင်းမရှိကြောင်း Poisson ၏ အချိုးအစားသည် 41.60 ဟုလည်း ယူဆပါ။အထူးသဖြင့်၊ ပျမ်းမျှလူဦးရေသိပ်သည်းဆ \(\rho = 945\,{\text{kg}}\,{\text{m}}^{ – 3}\)61 ကို အသုံးပြုသည်။ဤထည့်သွင်းစဉ်းစားမှုများဖြင့်၊ တင်းမာမှုသည် အောက်ပါအသုံးအနှုန်းကို အသုံးပြု၍ နောက်ခံမုဒ်တွင် သက်ရောက်နိုင်သည်-
အမည်မသိကိန်းသေအား \(\widehat{{{\varvec{upxi))))_{n} = \{\delta_{n} ,\upsilon_{n} \}\) အဆက်ပြတ်မှုကို ထည့်သွင်းတွက်ချက်နိုင်သည်။ bias (7 )2,4 ဆိုလိုသည်မှာ အက္ခရာသင်္ချာစနစ် \(\widehat{{\mathbb{D}}}_{n} (a) \cdot \widehat{({\varvec{upxi}}၊ } } _{n } = \widehat{{\mathbf{q}}}_{n} (a)\) အရွယ်မရောက်သေးသူများ ပါဝင်ခြင်း\(\widehat{{\mathbb{D}}}_{n} (a) = \ { { \ mathbb{D}}_{n} (a)\}_{{\{ (1,3),(1,3)\} }}\) နှင့် သက်ဆိုင်ရာ ရိုးရှင်းသော ကော်လံ vector\(\widehat { {\mathbf {q}}}_{n} (а)\) သည် ညီမျှခြင်းတွင် အခြေခံအသိပညာ ပေးပါသည်။ \left({res} \right)\,pp}} \left(\theta \right)} \right| = \left|{f_{n}^{pp} \left(\theta \right) – f_{ n}^{pp(b)} \left(\theta \right)} \right|\) နှင့် \(\left|{f_{n}^{{\left({res} \right)\,ps} } \left(\theta \right)} \right|= \left|{f_{n}^{ps} \left(\theta \right) – f_{n}^{ps(b)} \left(\ theta \right)} \right|\) သည် P-wave excitation နှင့် P- နှင့် S-wave reflection ကို ရည်ညွှန်းပါသည်။ထို့အပြင် ပထမ ပမာဏအား \(\theta = \pi\) အဖြစ် ခန့်မှန်းပြီး ဒုတိယ ပမာဏအား \(\theta = \pi/4\) အဖြစ် ခန့်မှန်းထားပါသည်။အမျိုးမျိုးသောဖွဲ့စည်းမှုဂုဏ်သတ္တိများကိုတင်ပေးခြင်းဖြင့်။ပုံ 2 သည် အချင်း 15 မီလီမီတာအထိရှိသော အကျိတ် spheroids ၏ ပဲ့တင်ထပ်သောအင်္ဂါရပ်များကို 50-400 kHz ကြိမ်နှုန်းလှိုင်းတွင် အဓိကအားဖြင့် စုစည်းထားကြောင်းပြသသည်၊ ၎င်းသည် ပဲ့တင်ထပ်သောအကျိတ်ကိုလှုံ့ဆော်ပေးရန်အတွက် ကြိမ်နှုန်းနိမ့်အာထရာဆောင်းကိုအသုံးပြု၍ရနိုင်ခြေကိုညွှန်ပြသည်။ဆဲလ်များ။များစွာသော။ဤလှိုင်းနှုန်းစဉ်တွင်၊ RST ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာချက်သည် ပုံ 3 တွင် အသားပေးဖော်ပြထားသော မုဒ် 1 မှ 6 အတွက် single-mode ပုံစံများကို ဖော်ပြခဲ့သည်။ ဤတွင်၊ pp- နှင့် ps-ပြန့်ကျဲနေသောလှိုင်းနှစ်ခုလုံးသည် အလွန်နိမ့်သောကြိမ်နှုန်းများတွင် ဖြစ်ပေါ်သည့် ပထမအမျိုးအစား၏ပုံစံများကိုပြသသည်၊၊ n=6 အတွက် မုဒ် 1 မှ 60 kHz ခန့်အတွက် 20 kHz ခန့်၊ စက်လုံးအချင်းဝက်တွင် သိသာထင်ရှားသော ကွာခြားချက်မရှိပေ။ပဲ့တင်ထပ်သည့်လုပ်ဆောင်ချက် ps သည် ပျက်စီးသွားပြီး၊ ကြီးမားသော ပမာဏ pp ဖော်မတ်များ ပေါင်းစပ်မှုသည် 60 kHz ခန့် အချိန်အပိုင်းအခြားကို ပေးဆောင်စေပြီး မုဒ်နံပါတ် တိုးလာသော ကြိမ်နှုန်းပြောင်းလဲမှုကို ပြသသည်။ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုအားလုံးကို Mathematica®62 ကွန်ပြူတာဆော့ဖ်ဝဲကို အသုံးပြုပြီး ပြုလုပ်ခဲ့သည်။
အရွယ်အစားအမျိုးမျိုးရှိ ရင်သားအကျိတ်များ၏ module မှရရှိသော backscatter ပုံစံလုပ်ဆောင်ချက်များကို ပုံ 1 တွင်ပြသထားပြီး၊ အမြင့်ဆုံး scattering bands များကို mode superposition ကိုထည့်သွင်းစဉ်းစားပြီး မီးမောင်းထိုးပြထားသည့်နေရာ။
ရွေးချယ်ထားသောမုဒ်များ၏ ပဲ့တင်ထပ်ခြင်းများကို \(n = 1\) မှ \(n = 6\) မှ တွက်ချက်ကာ P-wave ကို ကွဲပြားသောအကျိတ်အရွယ်အစားရှိ စိတ်လှုပ်ရှားမှုနှင့် ရောင်ပြန်ဟပ်မှုအပေါ် တွက်ချက်ထားသည် (\(\left | {f_{ n} ^) မှ အနက်ရောင်မျဉ်းကွေးများ {{\ left( {res} \right)\,pp}} \left(\pi \right)} \right| {f_{n}^{pp} \left (\pi \right) – f_{n }^{pp(b)} \left(\pi \right)} \right|\)) နှင့် P-wave excitation နှင့် S-wave ရောင်ပြန်ဟပ်မှု (modal ပုံသဏ္ဍာန်လုပ်ဆောင်မှုဖြင့် ပေးထားသော မီးခိုးရောင်မျဉ်းကွေးများ \( \left | { f_{n }^{{\left( {res} \right)\,ps}} \left( {\pi /4} \right)} \right= {f_{n} ^{ps} \left( {\pi /4} \right) – f_{n}^{ps(b)} \left( {\pi /4} \right)} \right |\)).
အဝေးမှ ပြန့်ပွားမှုအခြေအနေများကိုအသုံးပြု၍ ဤပဏာမခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုရလဒ်များသည် ထုထည်အပေါ် microvibration stress ၏အကျိုးသက်ရောက်မှုကိုလေ့လာရန် အောက်ပါဂဏန်းအစီအမံများတွင် drive-specific drive frequencies ရွေးချယ်ခြင်းကို လမ်းညွှန်ပေးနိုင်ပါသည်။ရလဒ်များက အကျိတ်ကြီးထွားစဉ်အတွင်း အကောင်းဆုံးသော ကြိမ်နှုန်းများကို ချိန်ညှိခြင်းသည် အဆင့်အလိုက်သတ်မှတ်နိုင်ပြီး တစ်သျှူးပြန်လည်ပြုပြင်ခြင်းကို မှန်ကန်စွာခန့်မှန်းရန် ရောဂါကုထုံးတွင်အသုံးပြုသည့် ဇီဝစက်ပိုင်းဆိုင်ရာဗျူဟာများချမှတ်ရန် ကြီးထွားမှုပုံစံများ၏ရလဒ်များကိုအသုံးပြု၍ ဆုံးဖြတ်နိုင်သည်ကို ပြသနိုင်သည်။
နာနိုနည်းပညာတွင် သိသာထင်ရှားသောတိုးတက်မှုများသည် vivo အပလီကေးရှင်းများအတွက် အသေးစားနှင့် အနည်းဆုံးထိုးဖောက်ဝင်ရောက်နိုင်သော ဆေးဘက်ဆိုင်ရာစက်ပစ္စည်းများကို တီထွင်ရန် သိပ္ပံပညာအသိုင်းအဝိုင်းအား ဖြေရှင်းချက်များနှင့် နည်းလမ်းအသစ်များကို ရှာဖွေရန် တွန်းအားပေးလျက်ရှိသည်။ဤအခြေအနေတွင်၊ LOF နည်းပညာသည် အလင်းမျှင်များ၏ စွမ်းရည်များကို ချဲ့ထွင်ရန် ထူးထူးခြားခြား စွမ်းရည်ပြသခဲ့ပြီး၊ သက်ရှိသိပ္ပံဆိုင်ရာ အသုံးချပရိုဂရမ်များအတွက် 21၊ 63၊ 64၊ 65 တွင် 2D နှင့် 3D ပစ္စည်းများကို ပေါင်းစပ်ခြင်း၏ စိတ်ကူး၊ အလိုရှိသော ဓာတု၊ ဇီဝဗေဒနှင့် အလင်းဆိုင်ရာ ဂုဏ်သတ္တိများဖြင့် နာနိုစကေးတွင် အပြည့်အ၀ ထိန်းချုပ်နိုင်သော အလင်းမျှင်များ၏ 25 နှင့်/ သို့မဟုတ် 64 တို့ကို အဆုံးသတ်ခြင်းဖြင့် ဖိုက်ဘာအော့ပတစ် နာနိုတိုဒ့်အမျိုးအစားသစ်တစ်ခု ပေါ်ပေါက်လာစေသည်။ရောဂါရှာဖွေခြင်းနှင့် ကုထုံးဆိုင်ရာ လုပ်ဆောင်ချက်များ ကျယ်ပြန့်သည်။စိတ်ဝင်စားစရာမှာ၊ ၎င်းတို့၏ ဂျီဩမေတြီနှင့် စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ဂုဏ်သတ္တိများ (သေးငယ်သော အပိုင်း၊ အချိုးအစားကြီးမှု၊ ပြောင်းလွယ်ပြင်လွယ်၊ အလေးချိန် နည်းပါးသော) နှင့် ပစ္စည်းများ၏ ဇီဝလိုက်ဖက်ညီမှု (များသောအားဖြင့် ဖန် သို့မဟုတ် ပိုလီမာများ) ကြောင့် optical fiber များသည် အပ်များနှင့် ပိုက်များထဲသို့ ထည့်သွင်းရန်အတွက် ကောင်းမွန်သင့်လျော်ပါသည်။ဆေးဘက်ဆိုင်ရာအသုံးချမှု 20၊ "အပ်အပ်ဆေးရုံ" ၏အမြင်သစ်အတွက်လမ်းခင်းပေးသည် (ပုံ 4 ကိုကြည့်ပါ)။
အမှန်မှာ၊ LOF နည်းပညာမှ ရရှိနိုင်သော လွတ်လပ်မှုဒီဂရီများသည် အမျိုးမျိုးသောသတ္တုနှင့်/သို့မဟုတ် dielectric ပစ္စည်းများမှပြုလုပ်ထားသော micro- နှင့် nanostructures များပေါင်းစပ်ခြင်းဖြင့်၊ resonant mode excitation ကိုပံ့ပိုးပေးလေ့ရှိသော သီးခြား applications များအတွက် optical fibers များကို ကောင်းမွန်စွာလုပ်ဆောင်နိုင်မည်ဖြစ်သည်။အလင်းအကွက် ၂၁ သည် ပြင်းထန်စွာ နေရာယူထားသည်။မကြာခဏ ဓာတုနှင့်/သို့မဟုတ် ဇီဝဗေဒလုပ်ဆောင်ခြင်း63 နှင့် ပေါင်းစပ်ကာ လှိုင်းအလျားစကေးတစ်ခုပေါ်တွင် အလင်းပါဝင်မှုနှင့် စမတ်ပိုလီမာ ၆၅၊၆၆ ကဲ့သို့သော အရေးကြီးသောပစ္စည်းများကို ပေါင်းစပ်ခြင်းဖြင့် အလင်းနှင့် အရာဝတ္ထုများ၏ အပြန်အလှန်အကျိုးသက်ရောက်မှုကို ထိန်းချုပ်နိုင်သည်၊ ၎င်းသည် သီအိုရီဆိုင်ရာရည်ရွယ်ချက်များအတွက် အသုံးဝင်နိုင်သည်။ပေါင်းစပ်အစိတ်အပိုင်းများ/ပစ္စည်းများ၏ အမျိုးအစားနှင့် အရွယ်အစား ရွေးချယ်မှုသည် ထင်ရှားစွာ တွေ့ရှိရမည့် ရုပ်ပိုင်းဆိုင်ရာ၊ ဇီဝဗေဒ သို့မဟုတ် ဓာတုဗေဒဆိုင်ရာ ကန့်သတ်ချက်များပေါ်တွင် မူတည်သည်။21,63။
LOF probes များကို ခန္ဓာကိုယ်အတွင်းရှိ သီးခြားနေရာများသို့ ညွှန်ကြားထားသည့် ဆေးထိုးအပ်များ ပေါင်းစပ်ခြင်းသည် vivo တွင် ဒေသန္တရအရည်နှင့် တစ်ရှူးများကို စစ်ဆေးနိုင်စေပြီး ဘေးထွက်ဆိုးကျိုးများကို လျှော့ချကာ ထိရောက်မှုကို တိုးမြှင့်ပေးမည်ဖြစ်သည်။အလားအလာရှိသော အခွင့်အလမ်းများတွင် ကင်ဆာအပါအဝင် ပျံ့နှံ့နေသော ဇီဝမော်လီကျူးများကို ရှာဖွေတွေ့ရှိခြင်း ပါဝင်သည်။ဇီဝအမှတ်အသားများ သို့မဟုတ် မိုက်ခရိုအာအန်အေများ (miRNAs)67၊ မျဉ်းကြောင်းနှင့် လိုင်းမဟုတ်သော spectroscopy ဖြစ်သည့် Raman spectroscopy (SERS)31၊ ကြည်လင်ပြတ်သားမှုမြင့်သော ဓါတ်ပုံရိုက်ကူးခြင်း 22,28,68၊ လေဆာခွဲစိတ်ခြင်းနှင့် ablation69၊ နှင့် light27 တို့ကို အသုံးပြု၍ ဒေသဆိုင်ရာ ပေးပို့ဆေးဝါးများကို အသုံးပြု၍ ကင်ဆာဖြစ်စေသော တစ်ရှူးများကို ဖော်ထုတ်ခြင်း လူ့ခန္ဓာကိုယ်ထဲသို့ အပ်များကို အလိုအလျောက် လမ်းညွှန်ပေးခြင်း 20။လျှပ်စစ်ချိတ်ဆက်မှုများနှင့် လျှပ်စစ်သံလိုက်ဝင်ရောက်စွက်ဖက်မှုရှိနေခြင်းကဲ့သို့သော အီလက်ထရွန်းနစ်အစိတ်အပိုင်းများအပေါ် အခြေခံ၍ "ဂန္ထဝင်" နည်းလမ်းများ၏ ပုံမှန်အားနည်းချက်များကို ရှောင်ရှားသော်လည်း၊ ၎င်းသည် အမျိုးမျိုးသော LOF အာရုံခံကိရိယာများအတွင်းသို့ ထိရောက်စွာပေါင်းစပ်နိုင်သည်ကို သတိပြုသင့်သည်။ စနစ်။ဆေးထိုးအပ်တစ်ခုတည်း။ညစ်ညမ်းမှု၊ အလင်းဝင်ရောက်နှောင့်ယှက်မှု၊ မတူညီသောလုပ်ဆောင်ချက်များကြား အပြန်အလှန်စကားပြောအကျိုးသက်ရောက်မှုများဖြစ်စေသည့် ရုပ်ပိုင်းဆိုင်ရာအတားအဆီးများကဲ့သို့သော အန္တရာယ်ရှိသောသက်ရောက်မှုများကို လျှော့ချရန် အထူးသတိထားရမည်ဖြစ်သည်။သို့ရာတွင်၊ ဖော်ပြထားသော လုပ်ဆောင်ချက်များစွာသည် တစ်ချိန်တည်းတွင် တက်ကြွနေရန် မလိုအပ်ကြောင်းလည်း မှန်ပါသည်။ဤအသွင်အပြင်သည် ဝင်ရောက်စွက်ဖက်မှုကို အနည်းဆုံး လျှော့ချရန် ဖြစ်နိုင်ချေရှိပြီး စူးစမ်းမှုတစ်ခုစီ၏ စွမ်းဆောင်ရည်နှင့် လုပ်ထုံးလုပ်နည်း၏ တိကျမှုအပေါ် အပျက်သဘောဆောင်သော သက်ရောက်မှုများကို ကန့်သတ်ထားသည်။ဤထည့်သွင်းစဉ်းစားထားချက်များသည် အသက်သိပ္ပံရှိ ကုထုံးဆေးထိုးအပ်များ၏ မျိုးဆက်သစ်များအတွက် ခိုင်မာသောအခြေခံအုတ်မြစ်ချရန်အတွက် “ဆေးရုံရှိအပ်” ၏သဘောတရားကို ရိုးရှင်းသောအမြင်အဖြစ် ကျွန်ုပ်တို့အား ရှုမြင်နိုင်စေပါသည်။
ဤစာတမ်းတွင် ဆွေးနွေးထားသော သီးခြားအသုံးချပလီကေးရှင်းနှင့်ပတ်သက်၍ နောက်အပိုင်းတွင် ၎င်း၏ဝင်ရိုးတစ်လျှောက် ပြန့်ပွားမှုကို အသုံးပြု၍ လူသားတစ်ရှူးများအတွင်းသို့ ultrasonic လှိုင်းများ တိုက်ရိုက်ထုတ်လွှတ်သည့် ဆေးထိုးအပ်၏ စွမ်းရည်ကို ကိန်းဂဏန်းဖြင့် စုံစမ်းပါမည်။
အပ်နှင့်တစ်ရှူးများကို စံနမူနာပြုသည့် ကန့်သတ်ဒြပ်စင်နည်းလမ်း (FEM)70 ကို အခြေခံ၍ စီးပွားဖြစ် Comsol Multiphysics ဆော့ဖ်ဝဲလ်ကို အသုံးပြု၍ ရေများဖြည့်ကာ တစ်ရှူးများထဲသို့ ထည့်သွင်းကာ ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများအတွင်းသို့ ultrasonic လှိုင်းများ ပျံ့နှံ့ခြင်းကို စံပြခဲ့သည်။ linear elastic ပတ်ဝန်းကျင်အဖြစ်။
ပုံ 5b ကို ရည်ညွှန်း၍ အပ်ကို ဆေးဘက်ဆိုင်ရာ ဆေးထိုးအပ်များအတွက် စံချိန်စံညွှန်းမီ ပစ္စည်းတစ်ခုဖြစ်သည့် Stainless Steel ဖြင့် ပြုလုပ်ထားသော အခေါင်းပေါက် ဆလင်ဒါ (“cannula” ဟုလည်း လူသိများသော) အပ်ကို ပုံစံပြုထားသည်။အထူးသဖြင့်၊ ၎င်းကို Young ၏ module E = 205 GPa၊ Poisson ၏အချိုး ν = 0.28 နှင့် သိပ်သည်းဆ ρ = 7850 kg m −372.73 တို့ဖြင့် စံပြထားပါသည်။ဂျီဩမေတြီအရ အပ်ကို အလျား L၊ အတွင်းအချင်း D (“ရှင်းလင်းခြင်း” ဟုလည်း ခေါ်သည်) နှင့် နံရံအထူ t တို့ဖြင့် လက္ခဏာဆောင်သည်။ထို့အပြင်၊ အပ်၏အစွန်အဖျားကို အရှည်လိုက် ဦးတည်ချက် (z) နှင့်စပ်လျဉ်း၍ α ထောင့်တွင် စောင်းသည်ဟု ယူဆပါသည်။ရေ၏ ပမာဏသည် အပ်၏ အတွင်းပိုင်း ပုံသဏ္ဍာန်နှင့် ကိုက်ညီပါသည်။ဤပဏာမခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုတွင်၊ အပ်ကို တစ်သျှူး၏ဒေသတစ်ခုတွင် လုံးလုံးနှစ်မြုပ်ထားသည်ဟု ယူဆရသည် (အကန့်အသတ်မရှိ ချဲ့ထွင်ရန်) စက်လုံးပုံသဏ္ဍာန်အားလုံးတွင် 85 မီလီမီတာ အချင်းဝက် rs ၏ စက်လုံးအဖြစ် ပုံဖော်ထားသည်။အသေးစိတ်အားဖြင့်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် အနည်းဆုံး “စိတ်ကူးယဉ်” နယ်နိမိတ်များမှ ထင်ဟပ်လာသော မလိုလားအပ်သောလှိုင်းများကို အနည်းဆုံး လျှော့ချပေးသည့် လုံး၀ကိုက်ညီသော အလွှာ (PML) ဖြင့် လုံးပတ်ဧရိယာကို ပြီးစေသည်။ထို့နောက် ကျွန်ုပ်တို့သည် စက်ဝိုင်းဆိုင်ရာ ဒိုမိန်းနယ်နိမိတ်ကို တွက်ချက်မှုဆိုင်ရာ ဖြေရှင်းချက်ကို မထိခိုက်စေရန် အပ်နှင့် အကွာအဝေးတွင် ထားရှိရန် အချင်းဝက် rs ကို ရွေးချယ်ခဲ့ပြီး၊ စီစဥ်ခြင်း၏ တွက်ချက်မှုကုန်ကျစရိတ်ကို မထိခိုက်စေရန် သေးငယ်သောပမာဏကို ရွေးချယ်ခဲ့သည်။
frequency f နှင့် amplitude A ၏ ဟာမိုနစ်အလျားလိုက်ပြောင်းခြင်းကို stylus geometry ၏အောက်ပိုင်းနယ်နိမိတ်တွင် သက်ရောက်သည် ။ဤအခြေအနေသည် အတုယူထားသော ဂျီသြမေတြီကို အသုံးချသည့် ထည့်သွင်းမှု လှုံ့ဆော်မှုကို ကိုယ်စားပြုသည်။အပ်၏ကျန်ရှိသောနယ်နိမိတ်များတွင် (တစ်ရှူးနှင့်ရေနှင့်ထိတွေ့ခြင်း) တွင် လက်ခံထားသောပုံစံသည် ရုပ်ပိုင်းဆိုင်ရာဖြစ်ရပ်ဆန်းနှစ်ခုကြားတွင် ဆက်နွယ်မှုရှိနေသည်ဟု ယူဆရပြီး တစ်ခုမှာ structural mechanics (အပ်၏ဧရိယာအတွက်) နှင့်သက်ဆိုင်သော၊ နောက်တစ်ခုက structural mechanics ပါ။(acicular ဒေသအတွက်) ထို့ကြောင့် သက်ဆိုင်ရာ acoustics (ရေနှင့် acicular ဒေသအတွက်) 74 တွင် သက်ဆိုင်သော အခြေအနေများကို ချမှတ်ထားသည်။အထူးသဖြင့်၊ သေးငယ်သော တုန်ခါမှုသည် ပင်အပ်ထိုင်ခုံသို့ သက်ရောက်သည့် သေးငယ်သော ဗို့အားကို အနှောင့်အယှက်ဖြစ်စေသည်။ထို့ကြောင့်၊ အပ်သည် elastic ကြားခံတစ်ခုကဲ့သို့ပြုမူသည်ဟု ယူဆပါက၊ ရွေ့ပြောင်းသည့် vector U ကို elastodynamic equilibrium equation (Navier)75 မှ ခန့်မှန်းနိုင်ပါသည်။အပ်၏ဖွဲ့စည်းပုံဆိုင်ရာ တုန်ခါမှုများသည် ၎င်းအတွင်းရှိ ရေဖိအားကို အပြောင်းအလဲဖြစ်စေသည် (ကျွန်ုပ်တို့၏ပုံစံတွင် ငုတ်တုတ်ဟုယူဆသည်) ရလဒ်အနေဖြင့် အသံလှိုင်းများသည် အပ်၏အလျားလိုက်လမ်းကြောင်းအတိုင်း ပျံ့နှံ့သွားကာ Helmholtz equation76 ကို အဓိကအားဖြင့် နာခံခြင်းဖြစ်သည်။နောက်ဆုံးတွင်၊ တစ်ရှူးများရှိ လိုင်းနားမဟုတ်သောအကျိုးသက်ရောက်မှုများသည် ပေါ့ဆမှုမရှိသည့်အပြင် ဖိအားလှိုင်းများ၏ပမာဏထက်များစွာသေးငယ်သည်ဟုယူဆပါက၊ Helmholtz ညီမျှခြင်းအား ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများတွင် acoustic လှိုင်းများပျံ့နှံ့မှုကို နမူနာယူရန်အတွက်လည်း အသုံးပြုနိုင်သည်။ဤအနီးစပ်ဆုံးပြီးနောက်၊ တစ်သျှူးအား သိပ်သည်းဆ 1000 ကီလိုဂရမ်/m3 နှင့် သိပ်သည်းဆ 1540 m/s (ကြိမ်နှုန်းပေါ်မူတည်၍ စိုစွတ်မှုသက်ရောက်မှုများကို လျစ်လျူရှုခြင်း) နှင့်အတူ တစ်ရှူးကို အရည်အဖြစ် သတ်မှတ်သည်။ဤရုပ်ပိုင်းဆိုင်ရာနယ်ပယ်နှစ်ခုကို ချိတ်ဆက်ရန်၊ အစိုင်အခဲနှင့် အရည်၏ နယ်နိမိတ်တွင် ပုံမှန်လှုပ်ရှားမှု၏ အဆက်ပြတ်မှု၊ ဖိအားနှင့် ဖိစီးမှုကြားတွင် တည်ငြိမ်သော မျှခြေရှိရန်၊ အစိုင်အခဲ၏ နယ်နိမိတ်နှင့် ဆက်စပ်နေသော ဖိအားနှင့် tangential ဖိစီးမှုကို သေချာစေရန် လိုအပ်သည်။ အရည်သည် သုညနှင့် ညီရမည်။75
ကျွန်ုပ်တို့၏ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုတွင်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် တစ်ရှူးအတွင်းရှိ လှိုင်းထုတ်လွှတ်မှုအပေါ် အပ်၏ ဂျီဩမေတြီ၏ သြဇာလွှမ်းမိုးမှုအပေါ် အလေးပေးကာ ငုတ်လျှိုးနေသော အခြေအနေအောက်တွင် အပ်တစ်ချောင်းတစ်လျှောက် acoustic လှိုင်းများ ပျံ့နှံ့မှုကို စူးစမ်းလေ့လာပါသည်။အထူးသဖြင့်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ဆေးထိုးအပ် D ၏ အတွင်းအချင်း၊ အလျား L နှင့် bevel ထောင့် α တို့၏ သြဇာလွှမ်းမိုးမှုကို လေ့လာခဲ့ပြီး လေ့လာမှုအားလုံးအတွက် အထူ t ကို 500 µm တွင် ထိန်းသိမ်းထားသည်။t ၏ ဤတန်ဖိုးသည် စီးပွားရေးသုံး ဆေးထိုးအပ်များအတွက် ပုံမှန် စံရိုးအထူ 71 နှင့် နီးစပ်ပါသည်။
ယေဘူယျအားဖြင့် ဆုံးရှုံးခြင်းမရှိဘဲ၊ အပ်၏အခြေစိုက်စခန်းသို့ သက်ရောက်သော ဟာမိုနီရွှေ့ပြောင်းခြင်း၏ ကြိမ်နှုန်း f ကို 100 kHz နှင့်ညီပြီး ပမာဏ A သည် 1 μm ဖြစ်သည်။အထူးသဖြင့်၊ ကြိမ်နှုန်းကို 100 kHz ဟုသတ်မှတ်ထားပြီး၊ အပိုင်း "ကြီးထွားမှု-မူတည်သည့် အာထရာဆောင်းကြိမ်နှုန်းများကို ခန့်မှန်းရန်" အပိုင်း "ခွဲခြမ်းစိပ်ဖြာခြင်းဆိုင်ရာ ခွဲခြမ်းစိပ်ဖြာမှုဆိုင်ရာ ခွဲခြမ်းစိပ်ဖြာမှု ခန့်မှန်းချက်များနှင့်အညီ ကြီးထွားမှု-မူတည်သည့် အာထရာဆောင်းကြိမ်နှုန်းများ" တွင် အကျိတ်ထုထည်၏ ပဲ့တင်ထပ်သည့်အပြုအမူကို တွေ့ရှိခဲ့သည်။ 100-200 kHz ဝန်းကျင် နိမ့်သောကြိမ်နှုန်းများတွင် စုစည်းထားသော အကြီးဆုံးသော ဖြန့်ကျက်လွှဲခွင်နှင့်အတူ 50-400 kHz ကြိမ်နှုန်းအကွာအဝေး (ပုံ 2 ကိုကြည့်ပါ)။
ပထမအကြိမ်လေ့လာခဲ့သည့် ကန့်သတ်ချက်မှာ အပ်၏အတွင်းပိုင်းအချင်း D ဖြစ်သည်။အဆင်ပြေစေရန်အတွက်၊ ၎င်းအား အပ်၏အပေါက်အတွင်းရှိ အသံလှိုင်းအလျား၏ ကိန်းပြည့်အပိုင်း (ဆိုလိုသည်မှာ ရေ λW = 1.5 မီလီမီတာ) အဖြစ် သတ်မှတ်သည်။အမှန်စင်စစ်၊ ပေးထားသော ဂျီသြမေတြီ (ဥပမာ၊ လှိုင်းလမ်းညွှန်တွင်) ဖြင့်ဖော်ပြသည့် စက်များတွင် လှိုင်းပျံ့နှံ့ခြင်းဖြစ်စဉ်များသည် ပြန့်ပွားနေသောလှိုင်းအလျားနှင့် နှိုင်းယှဉ်ရာတွင် အသုံးပြုသည့် ဂျီသြမေတြီ၏ အရွယ်အစားပေါ်တွင် မကြာခဏ မူတည်ပါသည်။ထို့အပြင်၊ ပထမခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုတွင်၊ အပ်မှတဆင့် acoustic wave ပျံ့နှံ့ခြင်းအပေါ် အချင်း D ၏အကျိုးသက်ရောက်မှုကို ပိုမိုကောင်းမွန်စွာအလေးပေးရန်အတွက်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ထောင့်ချိုးကို α = 90° သတ်မှတ်ကာ ပြားချပ်သောအစွန်အဖျားအဖြစ် သတ်မှတ်ခဲ့သည်။ဤခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုတွင်၊ အပ်အလျား L ကို 70 မီလီမီတာတွင်သတ်မှတ်ထားသည်။
သဖန်းသီးပေါ်မှာ။6a သည် သက်ဆိုင်ရာ အပ်ထိပ်ဖျားပေါ်တွင် ဗဟိုပြုထားသော အချင်းဝက်ရှိသော စက်လုံးအတွင်း အကဲဖြတ်သည့် D = λW/SD ၏ အတိုင်းအတာမရှိသော စကေးသတ်မှတ်ချက် SD ၏ လုပ်ဆောင်ချက်အဖြစ် ပျမ်းမျှအသံပြင်းအားကို ပြသသည်။အတိုင်းအတာသတ်မှတ်ချက် SD သည် 2 မှ 6 သို့ပြောင်းသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ ကျွန်ုပ်တို့သည် D တန်ဖိုးများကို 7.5 မီလီမီတာမှ 2.5 မီလီမီတာ (f = 100 kHz) တွင်ထည့်သွင်းစဉ်းစားသည်။အဆိုပါအကွာအဝေးတွင် stainless steel ဆေးဘက်ဆိုင်ရာအပ်များများအတွက်စံတန်ဖိုး 71 လည်းပါဝင်သည်။မျှော်လင့်ထားသည့်အတိုင်း၊ အပ်၏အတွင်းပိုင်းအချင်းသည် အပ်မှထုတ်လွှတ်သောအသံ၏ပြင်းထန်မှုကို သက်ရောက်သည်၊ အမြင့်ဆုံးတန်ဖိုး (1030 W/m2) D = λW/3 (ဆိုလိုသည်မှာ D = 5 မီလီမီတာ) နှင့် လျော့ကျသွားသည့်လမ်းကြောင်းနှင့်အတူ သက်ရောက်သည်။ အချင်း။အချင်း D သည် ဆေးဘက်ဆိုင်ရာကိရိယာ၏ ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်မှုကိုလည်း သက်ရောက်စေသည့် ဂျီဩမေတြီ ဘောင်တစ်ခုဖြစ်ကြောင်း ထည့်သွင်းစဉ်းစားသင့်သည်၊ ထို့ကြောင့် အကောင်းဆုံးတန်ဖိုးကို ရွေးချယ်သည့်အခါ ဤအရေးကြီးသောအချက်ကို လျစ်လျူမရှုနိုင်ပါ။ထို့ကြောင့်၊ တစ်ရှူးများတွင် acoustic intensity နည်းပါးခြင်းကြောင့် D ကျဆင်းခြင်းသည် ဖြစ်ပေါ်သော်လည်း အောက်ပါလေ့လာမှုများအတွက် အချင်း D = λW/5၊ ဆိုလိုသည်မှာ D = 3 mm (f = 100 kHz 11G71 စံနှင့် ကိုက်ညီသည်) ၊ စက်ပစ္စည်း၏ ကျူးကျော်ဝင်ရောက်မှုနှင့် အသံပြင်းအား ထုတ်လွှင့်မှုအကြား ကျိုးကြောင်းဆီလျော်သော အပေးအယူတစ်ခုဟု ယူဆသည် (ပျမ်းမျှ 450 W/m2 ခန့်)။
အပ်၏ထိပ်ဖျားမှထုတ်လွှတ်သောအသံ၏ပျမ်းမျှပြင်းထန်မှု (အပြားဟုယူဆသည်)၊ အပ်၏အတွင်းအချင်း (a)၊ အရှည် (ခ) နှင့် bevel angle α (c) ပေါ်မူတည်သည်။အလျား (က၊ ဂ) သည် ၉၀ မီလီမီတာဖြစ်ပြီး အချင်း (ခ၊ ဂ) မှာ ၃ မီလီမီတာဖြစ်သည်။
ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာရမည့်နောက်ထပ် parameter သည် အပ်၏အရှည် L ဖြစ်သည် ။ ယခင် case study အရ၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် oblique angle α = 90° ကိုစဉ်းစားပြီး အလျားကို ရေထဲတွင်လှိုင်းအလျား၏အဆတစ်ခုအဖြစ် L = SL λW ထည့်စဉ်းစားသည် ။ .အတိုင်းအတာမဲ့စကေးကန့်သတ်ချက် SL ကို 3 မှ 7 မှပြောင်းထားပြီး အလျား 4.5 မှ 10.5 မီလီမီတာအတွင်း အပ်ထိပ်ဖျားမှထုတ်လွှတ်သောအသံ၏ပျမ်းမျှပြင်းထန်မှုကို ခန့်မှန်းတွက်ချက်သည်။ဤအကွာအဝေးတွင် လုပ်ငန်းသုံးဆေးထိုးအပ်များအတွက် ပုံမှန်တန်ဖိုးများ ပါဝင်သည်။ရလဒ်များကို ပုံတွင် ပြထားသည်။6b ၊ အပ်၏အရှည် L သည် တစ်ရှူးများအတွင်း အသံပြင်းအား ထုတ်လွှင့်မှုအပေါ် ကြီးမားသော သြဇာသက်ရောက်မှုရှိကြောင်း ပြသခြင်း။အထူးသဖြင့်၊ ဤကန့်သတ်ချက်၏ ပိုမိုကောင်းမွန်အောင်ပြုလုပ်ခြင်းသည် ဂီယာအား ပြင်းအားအစီအစဥ်တစ်ခုခန့်ဖြင့် တိုးတက်အောင်ပြုလုပ်နိုင်စေခဲ့သည်။အမှန်မှာ၊ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာထားသော အလျားအကွာအဝေးတွင်၊ ပျမ်းမျှအသံပြင်းအားသည် SL = 4 တွင် 3116 W/m2 (ဆိုလိုသည်မှာ L = 60 မီလီမီတာ) နှင့် အခြားသော SL = 6 (ဆိုလိုသည်မှာ L = 90) နှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ မီလီမီတာ)
cylindrical geometry တွင် အာထရာဆောင်း၏ ပြန့်ပွားမှုအပေါ် အပ်၏ အချင်းနှင့် အရှည်၏ လွှမ်းမိုးမှုကို ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာပြီးနောက်၊ တစ်ရှူးများတွင် အသံပြင်းထန်မှု ထုတ်လွှင့်မှုအပေါ် bevel angle ၏ လွှမ်းမိုးမှုကို ကျွန်ုပ်တို့ အာရုံစိုက်ခဲ့သည်။ဖိုက်ဘာထိပ်ဖျားမှထွက်လာသော အသံ၏ပျမ်းမျှပြင်းထန်မှုကို ထောင့် α ၏လုပ်ဆောင်မှုတစ်ခုအဖြစ် အကဲဖြတ်ပြီး ၎င်း၏တန်ဖိုးကို 10° (ချွန်ထက်သောအစွန်အဖျား) မှ 90° (ပြားချပ်ချပ်အစွန်အဖျား) သို့ပြောင်းသည်။ဤကိစ္စတွင်၊ အပ်တစ်ချောင်း၏အစွန်အဖျားတစ်ဝိုက်ရှိ ပေါင်းစပ်စက်လုံး၏အချင်းဝက်သည် 20 မီလီမီတာဖြစ်သောကြောင့် α ၏တန်ဖိုးများအားလုံးအတွက်၊ ပျမ်းမျှမှတွက်ချက်သောပမာဏတွင် အပ်တစ်ချောင်း၏အစွန်းသည် ပါဝင်သည်။
ပုံတွင်ပြထားသည့်အတိုင်း။6c၊ ထိပ်ဖျားကို ချွန်သွားသောအခါ၊ ဆိုလိုသည်မှာ α သည် 90° မှစတင်၍ လျော့နည်းသွားသောအခါ၊ ထုတ်လွှင့်သောအသံ၏ပြင်းထန်မှုတိုးလာပြီး α = 50°၊ ieie၊ 2 နှင့် ကိုက်ညီသော အမြင့်ဆုံးတန်ဖိုး 1.5 × 105 W/m2 ခန့်အထိရောက်ရှိသွားသည်။ ပြန့်ပြူးသော အခြေအနေနှင့် နှိုင်းယှဉ်လျှင် ပြင်းအား ပိုမိုမြင့်မားသော အစီစဥ်တစ်ခုဖြစ်သည်။ထိပ်ဖျား၏နောက်ထပ်ချွန်ထက်ခြင်း (ဆိုလိုသည်မှာ 50° အောက်ရှိ α တွင်)၊ အသံပြင်းအားသည် ပျော့သွားကာ ပြားသွားသောအစွန်အဖျားနှင့် ယှဉ်နိုင်သော တန်ဖိုးများဆီသို့ ရောက်ရှိသွားသည်။သို့သော်၊ ကျွန်ုပ်တို့၏လုပ်ဆောင်မှုများအတွက် bevel angles အများအပြားကိုကျွန်ုပ်တို့ယူဆထားသော်လည်း၊ အပ်ကိုတစ်ရှူးထဲသို့ထိုးအပ်ထည့်သွင်းရာတွင်လွယ်ကူချောမွေ့စေရန်အစွန်အဖျားကိုချွန်ရန်လိုအပ်ကြောင်းထည့်သွင်းစဉ်းစားသင့်ပါသည်။အမှန်မှာ၊ သေးငယ်သော bevel angle (10° ခန့်) သည် တစ်ရှူးများကို ထိုးဖောက်ရန် လိုအပ်သော force 78 ကို လျှော့ချနိုင်သည်။
တစ်ရှူးအတွင်းမှ ထုတ်လွှင့်သော အသံပြင်းထန်မှုတန်ဖိုးအပြင်၊ ဘောင်ထောင့်သည် ပုံ။ 7a တွင်ပြသထားသည့် အသံဖိအားအဆင့်ဂရပ်များတွင် ပြထားသည့်အတိုင်း လှိုင်းပြန့်ပွားမှုလမ်းကြောင်းကိုလည်း အကျိုးသက်ရောက်စေသည်။ )beveled tip) မျဉ်းပြိုင် အရှည်လိုက် ဦးတည်ချက်ကို symmetry (yz၊ cf. ပုံ 5) တွင် အကဲဖြတ်သည်။ဤထည့်သွင်းစဉ်းစားမှုနှစ်ခု၏ အစွန်းဆုံးတွင်၊ အသံဖိအားအဆင့် (1 µPa ဟုရည်ညွှန်းသည်) သည် အဓိကအားဖြင့် အပ်အပေါက်အတွင်း (ဆိုလိုသည်မှာ ရေတွင်) နှင့် တစ်ရှူးအတွင်းသို့ ဖြာထွက်သည်။ပိုမိုအသေးစိတ်အားဖြင့်၊ ပြားချပ်ချပ်အစွန်အဖျား (ပုံ။ 7a) တွင်၊ အသံဖိအားအဆင့်သည် အလျားလိုက်လမ်းကြောင်းနှင့်စပ်လျဉ်း၍ လုံးဝအချိုးညီညီဖြစ်ပြီး၊ မတ်တပ်ရပ်နေသောလှိုင်းများကို ခန္ဓာကိုယ်ကိုဖြည့်ပေးသည့်ရေတွင် ခွဲခြားနိုင်သည်။လှိုင်းသည် အလျားလိုက် (z-ဝင်ရိုး) ကို ဦးတည်ထားသည်)၊ ပမာဏသည် ရေတွင် ၎င်း၏ အမြင့်ဆုံးတန်ဖိုး (240 dB ခန့်) သို့ ရောက်ရှိပြီး ပြောင်းပြန် လျော့နည်းသွားကာ အပ်၏ အလယ်ဗဟိုမှ 10 မီလီမီတာ အကွာအဝေးတွင် 20 dB ခန့် လျော့နည်းသွားစေသည်။မျှော်လင့်ထားသည့်အတိုင်း၊ ချွန်သောအစွန်အဖျား (ပုံ။ 7b) သည် ဤအချိုးညီမှုကို ချိုးဖျက်ပြီး ရပ်နေသောလှိုင်းများ၏ antinodes များသည် အပ်၏အစွန်အဖျားအရ “ကွဲလွင့်သည်” ဖြစ်သည်။ထင်ရှားသည်မှာ၊ ဤမညီမျှမှုသည် အစောပိုင်းတွင်ဖော်ပြထားသည့်အတိုင်း အပ်ထိပ်ဖျား၏ ဓာတ်ရောင်ခြည်ပြင်းထန်မှုကို သက်ရောက်သည် (ပုံ။ 6c) ထင်ရှားသည်။ဤရှုထောင့်ကို ပိုမိုကောင်းမွန်စွာ နားလည်ရန်၊ အပ်၏ အချိုးညီသော လေယာဉ်တွင် တည်ရှိပြီး အပ်၏ ထိပ်ဖျားမှ 10 မီလီမီတာ အကွာအဝေးတွင် တည်ရှိသော အပ်၏ အလျားလိုက် လမ်းကြောင်းဆီသို့ ဖြတ်မျဉ်းတစ်ခုမှ ထောင့်မှန်ထောင့်တစ်လျှောက် အသံပိုင်းဆိုင်ရာ ပြင်းထန်မှုကို အကဲဖြတ်ခဲ့သည် ( ပုံ 7 တွင်ရလဒ်များ။အထူးသဖြင့်၊ 10°၊ 20° နှင့် 30° oblique ထောင့်များ (အပြာ၊ အနီနှင့် အစိမ်းအစိုင်အခဲလိုင်းများ အသီးသီး) တွင် အကဲဖြတ်ထားသော အသံပြင်းအား ဖြန့်ဝေမှုများကို ပြားချပ်သောအဆုံး (အနက်ရောင်အစက်များမျဉ်းကွေးများ) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ထားသည်။အပြားလိုက် ထိပ်ဖျားခံအပ်များနှင့် ဆက်စပ်သော ပြင်းထန်မှု ဖြန့်ဖြူးမှုသည် အပ်၏ အလယ်ဗဟိုတွင် အချိုးကျပုံပေါ်သည်။အထူးသဖြင့်၊ ၎င်းသည် အလယ်ဗဟိုတွင် 1420 W/m2 ခန့်၊ 300 W/m2 ခန့် အကွာအဝေး ~ 8 မီလီမီတာတွင် လျှံထွက်ပြီးနောက် တန်ဖိုး 170 W/m2 ခန့်မှ ~ 30 မီလီမီတာသို့ ကျဆင်းသွားသည်။ .ထိပ်ဖျားသည် ချွန်လာသည်နှင့်အမျှ၊ ဗဟိုအမြှေးသည် ပြင်းထန်မှုကွဲပြားသော အမြှေးများအဖြစ်သို့ ပိုင်းခြားသွားသည်။အထူးသဖြင့် α သည် 30° ဖြစ်သောအခါ၊ ပင်အပ်ဖျားမှ 1 မီလီမီတာအကွာတွင် တိုင်းတာသည့် ပရိုဖိုင်တွင် ပန်းပွင့်သုံးပွင့်ကို ရှင်းရှင်းလင်းလင်း ခွဲခြားနိုင်သည်။အလယ်ပိုင်းသည် အပ်တစ်ချောင်း၏ အလယ်ဗဟိုတွင် နီးပါးရှိပြီး ခန့်မှန်းတန်ဖိုး 1850 W/m2 ရှိပြီး ညာဘက်ရှိ ပိုမြင့်သော အရာသည် အလယ်ဗဟိုမှ 19 မီလီမီတာခန့် ရှိပြီး 2625 W/m2 သို့ ရောက်ရှိသည်။α = 20° တွင် ပင်မ lobes 2 ခု ရှိသည်- 1785 W/m2 တွင် −12 mm လျှင် တစ်ခုနှင့် 14 mm လျှင် 1524 W/m2 တွင် တစ်ခုရှိသည်။ထိပ်ဖျားသည် ပိုမိုပြတ်သားလာပြီး ထောင့်သည် 10° သို့ရောက်ရှိသောအခါ၊ အများဆုံး 817 W/m2 သည် -20 mm ခန့်သို့ရောက်ရှိပြီး ပရိုဖိုင်တစ်လျှောက်တွင် အနည်းငယ်လျော့နည်းပြင်းထန်မှုရှိသော lobes သုံးခုကို မြင်နိုင်သည်။
အပြားအဆုံး (a) နှင့် 10° bevel (b) ပါသော အပ်တစ်ချောင်း၏ အချိုးညီသော y–z အသွားအလာရှိ အသံဖိအားအဆင့်။(ဂ) အပ်၏ထိပ်ဖျားမှ 10 မီလီမီတာအကွာအဝေးတွင် ဖြတ်မျဉ်းတစ်လျှောက် ဖြတ်မျဉ်းကြောင်းတစ်လျှောက် ခန့်မှန်းထားသည့် စူးစူးရှရှ ဖြန့်ဖြူးမှုအား၊အလျား L သည် 70 mm ရှိပြီး အချင်း D သည် 3 mm ဖြစ်သည်။
ပေါင်းစပ်ပြီး ဤရလဒ်များသည် 100 kHz တွင် အာထရာဆောင်းကို ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးအဖြစ်သို့ 100 kHz တွင် ဆေးဝါးအပ်များကို ထိရောက်စွာအသုံးပြုနိုင်ကြောင်း သက်သေပြနေသည်။ထုတ်လွှတ်သောအသံ၏ပြင်းထန်မှုသည် အပ်၏ဂျီသြမေတြီအပေါ်မူတည်ပြီး 1000 W/m2 (10 မီလီမီတာ) အကွာအဝေးရှိ တန်ဖိုးများအထိ (အဆုံးကိရိယာ၏ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်မှုမှသတ်မှတ်ထားသောကန့်သတ်ချက်များအတိုင်း) ပိုမိုကောင်းမွန်အောင်ပြုလုပ်နိုင်သည်။အပ်၏အောက်ခြေသို့ သက်ရောက် 1. မိုက်ခရိုမီတာ အော့ဖ်ဆက်ကိစ္စတွင်၊ အပ်ကို အကန့်အသတ်မရှိ ဆန့်ထုတ်နိုင်သော ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးထဲသို့ အပြည့်ထည့်သွင်းသည်ဟု ယူဆပါသည်။အထူးသဖြင့်၊ bevel angle သည် တစ်ရှူးရှိ အသံလှိုင်းများ ပျံ့နှံ့ခြင်း၏ ပြင်းထန်မှုနှင့် ဦးတည်ချက်ကို ပြင်းထန်စွာ သက်ရောက်မှုရှိပြီး အပ်ထိပ်ဖျားကို ဖြတ်လိုက်ခြင်း၏ ပုံသဏ္ဍာန်ကို အဓိက ဦးတည်စေသည်။
ထိုးဖောက်မဟုတ်သော ဆေးဘက်ဆိုင်ရာနည်းပညာများအသုံးပြုမှုအပေါ်အခြေခံ၍ အကျိတ်ကုသမှုဗျူဟာအသစ်များ ဖွံ့ဖြိုးတိုးတက်လာစေရန်အတွက် အကျိတ်ပတ်ဝန်းကျင်ရှိ ကြိမ်နှုန်းနည်းအာထရာဆောင်း၏ပြန့်ပွားမှုကို ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာပြီး တွက်ချက်မှုဖြင့် ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာခဲ့ပါသည်။အထူးသဖြင့်၊ လေ့လာမှု၏ပထမအပိုင်းတွင်၊ ထုထည်၏ကြိမ်နှုန်းအာရုံခံနိုင်ရည်ကိုလေ့လာရန်အတွက် အရွယ်အစားနှင့်တင်းမာမှုရှိသောစိုင်ခဲအကျိတ်များတွင် ultrasonic လှိုင်းများကြဲဖြန့်ခြင်းကို လေ့လာနိုင်စေပါသည်။ထို့နောက် ရာနှင့်ချီသော ကီလိုဟတ်ဇ်အစီအစဥ်၏ ကြိမ်နှုန်းများကို ရွေးချယ်ခဲ့ပြီး၊ ဆေးဘက်ဆိုင်ရာအပ်ဒရိုက်ကို အသုံးပြုကာ အကျိတ်ပတ်ဝန်းကျင်ရှိ တုန်ခါမှုဖိစီးမှု၏ ဒေသဆိုင်ရာအသုံးချမှုကို acoustic ကူးပြောင်းမှုကို ဆုံးဖြတ်သည့် ပင်မဒီဇိုင်းဘောင်များ၏ လွှမ်းမိုးမှုကို လေ့လာခြင်းဖြင့် ဂဏန်းအစီအစဥ်ပုံစံကို စံပြခဲ့သည်။ ပတ်ဝန်းကျင်အတွက် ကိရိယာ၏ စွမ်းအား။ရလဒ်များအရ ဆေးဘက်ဆိုင်ရာအပ်များကို အာထရာဆောင်းဖြင့် တစ်ရှူးများကို ရောင်ခြည်ဖြာရန် ထိရောက်စွာအသုံးပြုနိုင်ကြောင်းပြသထားပြီး ၎င်း၏ပြင်းထန်မှုသည် အလုပ်လုပ်သော အသံလှိုင်းအလျားဟုခေါ်သော အပ်၏ဂျီဩမေတြီဆိုင်ရာ အတိုင်းအတာနှင့် နီးကပ်စွာဆက်စပ်နေပါသည်။အမှန်မှာ၊ တစ်သျှူးမှတဆင့် ရောင်ခြည်ဖြာထွက်ခြင်း၏ ပြင်းထန်မှုသည် အပ်၏အတွင်းပိုင်းအချင်း တိုးလာသည်နှင့်အမျှ အချင်းသည် လှိုင်းအလျားထက် သုံးဆရှိသောအခါတွင် အမြင့်ဆုံးသို့ ရောက်ရှိသွားသည်။အပ်၏အရှည်သည် ထိတွေ့မှုကို ပိုကောင်းအောင်ပြုလုပ်ရန် လွတ်လပ်မှုအတိုင်းအတာအချို့ကိုလည်း ပေးပါသည်။အပ်၏အလျားသည် လည်ပတ်လှိုင်းအလျား၏အချို့သောကိန်းဂဏန်းတစ်ခု (အထူးသဖြင့် 4 နှင့် 6) သို့ သတ်မှတ်သောအခါတွင် နောက်ဆုံးရလဒ်သည် အမှန်ပင် အမြင့်ဆုံးဖြစ်သည်။စိတ်ဝင်စားစရာကောင်းသည်မှာ၊ စိတ်ဝင်စားဖွယ် ကြိမ်နှုန်းအကွာအဝေးအတွက်၊ အကောင်းဆုံးပြုလုပ်ထားသော အချင်းနှင့် အလျားတန်ဖိုးများသည် စံစီးပွားရေးသုံးအပ်များအတွက် အသုံးများသည့်အရာများနှင့် နီးစပ်ပါသည်။အပ်၏ချွန်ထက်မှုကို ဆုံးဖြတ်ပေးသည့် bevel angle သည် 50° ခန့်တွင် အထွတ်အထိပ်ရောက်ပြီး အလင်းဝင်မှုအပေါ် သက်ရောက်မှုရှိပြီး စီးပွားဖြစ်သုံးအပ်များအတွက် အသုံးများသော 10° ခန့်တွင် ကောင်းမွန်သောစွမ်းဆောင်ရည်ကို ပေးစွမ်းသည်။.သရုပ်သကန်ရလဒ်များကို ဆေးရုံ၏ intraneedle ရောဂါရှာဖွေရေးပလပ်ဖောင်း၏ အကောင်အထည်ဖော်မှုနှင့် ပိုမိုကောင်းမွန်အောင်လုပ်ဆောင်ရန်၊ ရောဂါရှာဖွေရေးနှင့် ကုထုံးဆိုင်ရာ အာထရာဆောင်းကို အခြားစက်ပစ္စည်းအတွင်းမှ ကုထုံးဆိုင်ရာဖြေရှင်းချက်များနှင့် ပူးပေါင်းဆောင်ရွက်ခြင်းနှင့် ပူးပေါင်းတိကျသောဆေးဝါးဆိုင်ရာ စွက်ဖက်မှုများကို သိရှိနားလည်စေရန်အတွက် အသုံးပြုမည်ဖြစ်သည်။
Koenig IR၊ Fuchs O၊ Hansen G၊ von Mutius E. နှင့် Kopp MV တိကျသောဆေးဟူသည် အဘယ်နည်း။ယူရို၊ နိုင်ငံခြားဂျာနယ် 50, 1700391 (2017).
Collins၊ FS နှင့် Varmus၊ H. တိကျသောဆေးပညာအတွက် အစပျိုးမှုအသစ်များ။N. eng.J. ဆေးပညာ၃၇၂၊ ၇၉၃-၇၉၅ (၂၀၁၅)။
Hsu, W., Markey, MK နှင့် Wang, MDတိကျသောဆေးပညာခေတ်- အောင်မြင်မှုများ၊ စိန်ခေါ်မှုများနှင့် အခွင့်အလမ်းများ။ယို။ဆေးဝါး။အကြောင်းကြား။လက်ထောက်ပါမောက္ခ။20(6)၊ 1010–1013 (2013)။
Garraway, LA, Verweij, J. & Ballman, KV Precision oncology: သုံးသပ်ချက်။J. လက်တွေ့Oncol31၊ 1803–1805 (2013)။
Wiwatchaitawee, K., Quarterman, J., Geary, S., and Salem, A. Nanoparticle-based delivery system ကို အသုံးပြု၍ glioblastoma (GBM) ကုထုံးတွင် တိုးတက်မှု။AAPS PharmSciTech 22၊ 71 (2021)။
Aldape K၊ Zadeh G၊ Mansouri S၊ Reifenberger G နှင့် von Daimling A. Glioblastoma- ရောဂါဗေဒ၊ မော်လီကျူးယန္တရားများနှင့် အမှတ်အသားများ။Acta အာရုံကြောရောဂါဗေဒ။၁၂၉(၆)၊ ၈၂၉-၈၄၈ (၂၀၁၅)။
Bush၊ NAO၊ Chang၊ SM နှင့် Berger၊ Glioma ကုသမှုအတွက် MS လက်ရှိနှင့် အနာဂတ် မဟာဗျူဟာများ။အာရုံကြောခွဲစိတ်မှု။အက်ဒ်။၄၀၊ ၁–၁၄ (၂၀၁၇)။